Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 2. 15. januar 1921 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
i.r . \
r=e, —e • e ‘IL COSW/-1 =—smw/
11 \ 2Lco /
.r 30
= 7 = 0,166 • 1 0~3 sek.
v 3-10°
= 4,05 ex
3 dje » —»— 3 ,18 •ex
4de » » 2 ‘i?1
T = 1,326 • io“ 3 sek
655 5
r B,5 q Z? C = 0,487 • io~ 6 Farad.
4» 1 2 ’
ÖOOOO
volt ; L- =0,1217 Henry
V 3
“7V
Den høieste værdi for cot = - er:
2
1 Ifi r*
c ~~2~7t \ zc-4?- 655
j r
t =e, -4- • e~ iZ ’ sin cot
C co
for / 2 C!>4Z; forløper svingningerne
aperiodisk.
t r
• e~ • sin ojt
C co
‘’fl
Tiden for en periode:
tuden rask.
eller naar amplituder betragtes:
hvori Z_ betyr den samlede induktivitet.
Disse svingningers frekvens er:
For aden maksimum av den stationære spænding er
No. 2, 1921 ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT
Løsningen ved indføring av exponentialfunktion
£« i fører som bekjendt til to tilfælder;
ved ledningens begyndelse. De derved opstaaende
koblingsbølger fører spændinger:
For <C 4Z; r<C 2 er a imaginær, og der
indtrær oscillatoriske utladningen Da r praktisk sta
dig er mindre end 2 • maa man regne dermed.
Denne bølge lægger sig over driftsspændingen,
naar utkoblingen foretas hos forbrukeren, og der kan
optræ meget høie spændinger:
C = 0,487 io~ 6 Farad
i generator, transformator og
/.= 0,1217 Henry , fjernledning j serie.
’•=8,59 i’ I
Den er for saadanne svakt dæmpede strømkredse
næsten lik resonansperiodetallet.
Under indflydelse av tidsdæmpning synker ampli-
Den elektriske tilstands utbredelse over 50 km.
fjernledning fordrer med lysets hastighet:
Dog forutsætfer disse værdier, at strømmen blir
brudt ved maksimumsværdi, mens oljebryteren bestræ
ber sig for at utkoble ved strømmens nulværdi. Vi
dere blir faren betydelig avsvækket, idet endel av den
magnetiske energi i lysbuen omsættes i varme. Her
til kommer ogsaa dæmpningsindflydelse i kobber og
jern. Jo større nettets kapacitet er, desto lavere maa
utkoblingsspændingen være.
Dette betyr 360°——— = 30° fasedifferensen. For
-1,5 2 6
utsætningen for den elektriske tilstands samtidighet
efter metode a stemmer saaledes ikke for strømkredse
av saadan utstrækning.
Denne metode fører med hensyn til overspændin
ger ved koblinger til følgende resultat.
Avhængig av ledningens længde og karakteristik
bestaar der paa den anden side en fasedifferens mel
lem strøm i ledningens begyndelse og endepunkt, saa
at avbrytelsen i strømmens nulværdi ved ledningens
endepunkt kan bringe betydelige strømværdier og saa
ledes magnetisk energi i dæmpede svingninger. I
dette eksempel erholdes ved fuldlast kun ca. 2 0, er
altsaa rent undtagelsesvis liten. Med synkende belast
ning og stigende ladestrøm i forhold til netstrømmen
vokser den dog overordentlig.
Summen av stationære og frie svingninger ved
indkobling
Heri er —-—praktisk uten indflydelse; e = drifts
-2LOJ
spænding. (Oljebryteren indkobler ved spændingens
maksimum). Saaledes opnaar bølgen i tidsmomentet
cot =jt i det høieste den dobbelte driftsspænding
(men væsentlig mer, hvis der fra før er en restladning
i strømkredsen).
Ved kortslutning maa man istedetfor fuldlaststrøm
men sætte:
Dæmpningsindflydelsen vil bli undersøkt i næsle
avsnit.
Utkobling av en ledning under belastning bevirker,
at det magnetiske felt forsvinder, d. v. s. dette felts
energi blir fri og benyttes til dannelse av et elektrisk
felt. Företas utkoblingen i ledningens endepunkt, saa
utlader generatorfeltets energi sig paa ledningens ka
pacitet, forbrukerens derimot, hvis utkoblingen foretas
Med denne undersøkelse av overspændinger, der
opstaar ved koblinger er metode a) med koncentrerte
Z og C uttømt, og de opnaaede resultater er ikke
helt rigtige.
her er ik = 3,57 • i.
„—J-+Yr’- c 7 4L
4• Z 2 • C
11
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
