Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 8. 15. mars 1921 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Elektroteknisk Tidsskrift
Organfor »Norsk Elektroteknisk Förenings ogfor »Norske Elektricitetsverkers Forening«
1111111111111111 i i i 1111111111
34. AARG.
KRISTIANIA 15. MARS 1921.
NE: 8.
Utkommer 3 gange maanedlig til en pris av kr. 10 00 halvaarlig, iberegnet postporto. Til ullandet under korsbaand kr. 13.00 halvaarlig.
Betalingen eriægges forskudsvis. Annoncepris: Almindelig plads 15 ore pr. mm. Sidste side og annoncesider mot tekst 18 are pr. mm.
Iste side 30 øre pr. mm. Reservert plads tillæg av 3 øre pr. mm. Ulenlandske annoncer 3 øre mere pr. mm.
IndhiolcL :
Om kortslutning i generatorer. Av ingeniør L. Gaudernack. Eleklrificeringen av Belgiens statsbaner. Rustfrit staal.
Norsk Elektroteknisk Komite. Av tilsynsmændenes indberetninger for 1919. (Forts.) Notiser.
kortslutning i generatorer.
Av ingeniør L Gaudernack.
tive spænding FlO , findes Mav formelen:
I det følgende skal fremsættes en analyse av over
gangstilstanden i en tofaset vekselstrømgenerator, naar
dennes begge faser pludselig kortsluttes. m= e 3
zoco
Den geometriske koordinat der bestemmer pol
hjulets stilling er vinkelen cp (se fig. 1), og de gjen
sidige induktionskoefficienter mellem polhjulets magne
tiseringsvikling (indeks o) og de to faseviklinger (in
deks 1 resp. 2) er henholdsvis:
For at fremstille den overgangstilstand der med
følger kortslutning, strækker den vanlige komplekse
vekselstrømanalyse ikke til; man maa derfor gaa til
bake til problemets differentialligninger og søke de
løsninger av disse der fører den ene stationære tilstand
over i den anden.
Mq x == Mcos cp 1
og MO2 = M sin cp (
For at opstille det system av diff. ligninger der
beskriver enhver mulig tilstand i systemet, kan man
ta utgangspunkt i den Faradayske induktionslov og
anvende den paa de tre viklinger (o, 1, 2), samt ind
føre de elektromagnetiske kræfter der virker paa pol
hjulet i ligningen for dettes bevægelse. Her skal an
vendes en anden fremgangsmaate, idet der tages
utgangspunkt i systemets samlede kinetiske energi:
r= i / + i
+ Lé: + i
+ cp -f *a sin cp) 4
Anvender man den Lagrange’ske fundamentallig
ning:
_ d (öT\_ b T
7 dt \ bq’) bq
hvor Fq er reducert ytre kraft, q’ almindelig hastighet
og q almindelig kordinat, paa den kinetiske energi (4),
idet vi opfatter strømmene som almindelige hastigheter,
kan man skrive op følgende ligninger:
idet der er gaat ut fra en sinusformet feltfordeling, og
de to faseviklinger som kongruente i 90° elektrisk for
skyvning. Mer maksimalværdien av den gjensidige
ind. koeff. og kan beregnes av den tomgangsspænding
man maaler over en av faserne, idet man har;
eo ioro = -f M[ix coscp -f i2 s\ncp)\ 6
d
ei tiri = Jt[Lih+ MoCOS(f]
d
T–flÆosiny]
• dM01
P 7 —A
-10 0 dt
Æf/O wsinco/
hvor co er polhjulets elektriske vinkelhastighet. Maaler
man derfor med en magnetiseringsstrøm i 0 den effek-
.d 2cp .
D MiQ [t 2 coscp — g
for de 4 kordinater ilt ? 2 , cp. Her er eO , ex og
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
