Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 24. 25. august 1921 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Elektroteknisk Tidsskrift
Organfov »Norsk Elektroteknisk Förenings ogfor »Norske Elektricitetsverkers Förening«
1111111111 i 111 i I
KRISTIANIA 25. AUGUST 1921. 34 AARG.
N£: 24.
Utkommer 3 gange maanedlig til en pris av kr. 10.00 halvaarlig, iberegnet postporto. Til utlandet under korsbaand kr. 13.00 halvaarlig
Betalingen erlægges forskudsvis. Annoncepris: Almindelig plads 15 øre pr. mm. Sidste side og annoncesider mot tekst 18 øre pr, mm
Iste side 30 øre pr. mm. Reservert plads tillæg av 3 øre pr. mm. Ulenlandske annoncer 3 øre mere pr. mm.
Indhold :
Egenfrekvens, induktivitet og kapacitet av aapne svingningskredser. Av ing. Alf Herzog. Elektricitet til kjøkkenbruk og Kri
stiania Elektricitetsverks tariffer. Av ingeniør Thomas Bryn. Norske Elektricitetsverkers Förening. (Referat fra Aarsmøtet).
Hvordan kan teknikeren skaffe sig en mere bemerket stilling i det offentlige liv? Spændingsindikator for elektriske ledninger.
Bøker, kataloger etc. Notiser. Norsk Elektroteknisk Förening (Generalforsamling).
Egenfrekvens, induktivitet og kapacitet av aapne svingningskredser.
Av ingeniør Mf Herzog. (Sluln.)
Imidlertid pleier man i den traadløse telegrafi ikke
at regne med værdierne for den fordelte kapacitet og
induktivitet, men man tænker sig antennen erstattet
med en lukket svingningskreds med en koncentrert
kapacitet og induktivitet La og Ca , der gir samme
egenfrekvens som antennen. La og Ca kaldes anten
nens virksomme eller ækvivalente induktivitet og kapa
citet. Vi skal belyse dette ved to eksempler.
Vi kan nu gaa frem paa samme maate som ved
den horisontale fjernledning for at bestemme egen
frekvensen av den vertikale antenne. Er der ind
skudt en forlængelsesspole ved foten av antennen,
adderer man forlængelsesspolens impedans og fjern
ledningens tilsyneladende impedans og sætter summen
lik o. Vi fandt før at antennen uten forlængelses
z
spole hadde en impedans —-. Forlængelsesspolens
J tg a/
impedans likeledes skrevet i vektorform er jojL0
1. Föreligger der en L-antenne uten nogen ind
skudt induktivitet og man bringer den til at oscillere
med sin egenfrekvens, vil der i antennen opstaa en
staaende svingning. Spændingen vil i hvert øieblik
være o ved foten av antennen og vokse langs den
vertikale og horisontale del med en maksimalværdi
ved den aapne ende. Strømstyrken vil forholde sig
omvendt, maksimum ved foten av antennen og o ved
den aapne ende. Hvert tversnit fører i samme øieblik
forskjellig strømstyrke, man har den saakaldte ikke
stationære strømfordeling. Indskyter man nu en in
duktivitet Lq ved foten av antennen, blir bølgelæng
den større og spændingsfordelingen langs antennen
nærmer sig mere en konstant værdi. 1 grænsetilfældet
Lq =OO blir bølgelængden 00, og hvert punkt har
i samme øieblik samme spænding. Strømfordelingen
er quasistationær og antennen virker som en lukket
svingningskreds med induktivitet L 0 og en kapacitet
der svarer til antennens elektrostatiske kapacitet.
z
altsaa: ———; -4- jojLn =o.
jtgal 1 J y
hvorav
L - g
0 oj • tg al
hvor z = j/"f og a = ojYL • C
Herav kan man bestemme L 0 for et givet oj.
T- og L-antennen kan man behandle paa samme
maate, idet disse kan tænkes sammensat av en verti
kal del med jevnt fordelt kapacitet og induktivitet
L’ og C og en horisontal del med induktivitet og
kapacitet L" og C". Man opstiller som før resonans
betingelsen; den totale impedans = o, og finder egen
frekvensen i funktion av de givne størrelser. Da den
vertikale del som oftest er kort i forhold til den hori
sontale, kan man tilnærmet anse strømfordelingen i
den vertikale del som quasistationær. Denne del vir
ker da som en koncentrert induktivitet i serie med
forlængelsesinduktiviteten. Man kan altsaa tilnærmet
2. Vi fandt ovenfor at egen frekvensen for en
antenne, bestaaende av enkelt traad strakt parallelt
jordoverflaten, er:
f = U—
aiYl- c
L og C tv den jevnt fordelte induktivitet og kapaci
tet pr. længdeenhet. Indfører man antennens totale
eller statiske kapacitet C 1 = le og den totale induk
tivitet L x —IL , saa faaes;
Fig, 4.
= aVl[ cl
avbilde de almindelige antenneformer ved et skema
som vist i fig. 4 og behandle dem analytisk paa
samme raaate som den horisontale fjernledning.
Det tilsvarende uttryk for en lukket svingningskreds
med koncentrert kapacitet C og induktivitet L lyder:
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
