Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 24. 25. august 1921 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
T \ ! __ 7omax f
1 0max. t V a
Ifølge den stillede betingelse er Emax 7f/max
i -Vl ’ c’
J omax. V -‘-’a a
f’ f
a
Ei =7 .z = I
’-/ max. ‘omax. a -‘omax. y
TZ JE
In = l-[2e“l)= 1 eal
2z Z
Vi= T 0 z • l~ al = /omax. • lJwt e~J«l z
max- ’ {oit al)
gal g al
[eal e~ al) = o
2
V, I
faaes: /., = (enl — e~al)
2Z
og Vy=i-=V0 o
2 2
holdsvis C, og L..
n 1 tv *
I ’ = 11
1-, a 2 iv ]
4... . l • C
n* 1
L\ldx =—IJI.=
J„ 2 2
i
r0{L0 +La’)æ = -|- coL f Idx
V 0
f = 1
/o 2uvr^c
p -^omax.
s~* f
ojCa
indføres CO ––-
LA =A_ 0
c c,
Herav
Herav ser man at maksimalværdien av Vi
Vuc:
faaes
altsaa
indsat i ligningen ovenfor faaes
ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT 1921, No. 24
den maksimale spænding ved enden av antennen (se
fig- 5)-
Strømmen avtar næsten linjart langs antennen. Til
bestemmelse av LJ har vi da følgende ligning:
Man ser herav, at naar strømfordelingen i antennen
er ikkestationær, er ikke egenfrekvensen bestemt av
den totale induktivitet og kapacitet paa samme maate
som i en lukket svingningskreds. Antennens egen
frekvens er i dette tilfælde den samme som i en
lukket svingningskreds med en svingningskonstant
(produkt av kapacitet og induktivitet)
Man kunde altsaa i dette tilfælde eksempelvis tænke
sig antennen erstattet av en lukket svingningskreds
med en koncentrert kapacitet og induktivitet paa hen- Svinger antennen derimot med sin egensvingning,
bestemmer vi de ækvivalente størrelser paa følgende
raaate;
Indsættes i ligningerne 10) og 11) strøm og spæn
ding for y l
Man ser herav, at det ikke er mulig at definere en
ækvivalent induktivitet og kapacitet, der er konstant
for alle bølgelænger. Foreløbig har vi kun fast
slaat at den »ækvivalente antenne« skal ha samme
egenfrekvens som den virkelige antenne, o: produktet
Cm La er git, men desuten har vi endnu en bestem
melsesligning til disposition. Eftersom vi disponerer
pver denne faar vi forskjellige definitioner for de
ækvivalente størrelser. De saaledes fremkomne sving
ningskredser gir et mere eller mindre tro billede av
den virkelige antenne.
Med den samme maksimale strømstyrke, 7()max , i den
lukkede svingningskreds blir den maksimale spænding
paa kapaciteten
Det enkleste er at erstatte antennen kun med en
kapacitet Cn. Hvis forlængelsesinduktiviteten er raeget
stor, stemmer den ækvivalente kapacitet praktisk talt
overens med den elektrostatiske Cx . Men jo mere
man nærmer sig antennens egensvingning, desto større
bli Ca og blir i grænsetilfældet, naar antennen svinger
med sin egensvingning oo (se fig. 6).
En bedre efterligning faar man ved at fastsætte
at antennens maksirnalspænding skal være lik spæn
dingen mellem belæggene paa den kunstige antennes
kapacitet CJ. Vi indser let, at for en sterk forlæn
get antenne er Cä C\ som ovenfor, da spændin
gen langs antennen er tilnærmet konstant, nemlig lik
Fig- 5-
190
’
* /
i / »
ä_ /
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
