Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 8. 15. mars 1922 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
, T di* do.
= 16)
x> y °S
dannes kombinationerne:
lign 7 • sin cp lign 8 cos cp
og lign 7 • cos cp — lign 8 sin cp
6—9. Indføres i systemet rx =r<l —r L x = = L
Mx =M2 = M samt <?2 =o, idet der utenfra ikke
dz. di* . dcp , dy
-A-* • coscp —- - sincp —x ,4- , 15)
dt 1 dt r dt ~ dt
som vi senere vil faa bruk for.
M2 y y
z i === xsin cp y cos cp 12) öQ =r— —— , x0 = -f- , Å =
M 7.0 -L*
== oc cos cp — ysm(p 13)
dy M <?,
—— — f onc\ — C0X A y H y~ ’ COS cot 22)
dt L L
. e. .
-| T • sm cot 21)
On L
y = ix cos cp —z2 sin cp 11)
x — ix sin cp -}- z 0 cos cp 10)
klassiske form:
zn 1 v M y \ dg
dt O0 Lq Oq Lq Oq O0 L0
Me..
zr-=r- • — Sin COt r 2Q)
LL0 o0
dx MÅQ . Å co M en
dt L Oq Oq Oq LLq Oq
d2æ 1
D = y, ’~di2 ~ -9 J^(Mih cos(P—M2 i2sin(F) 9)
Her betyr e de respektive paatrykte klemmespæn-
== r2 12 “h Li {M<i zo C0S v) 8)
* I T i / 71/r • • \ \
e1 = ri z1 +L1 –{-~{M1 i0 sm(p) 7)
sesligninger for det foreliggende problem:
eo —ro*o + Lo +Yt (Ml ?1 Sin Cp + M‘d2 cos <P)’ 6)
e1 cos,p = + (|) +Mi .8)
- **+ L {xt + •••• d
Ligningssystemet 20—22 er et lineært tredjeordens
tare funktioner av tiden som høire led. Vi vil saa
se paa systemets statio/iære løsninger:
f
niske dreiemoment maalt i kg.m.
Vi vil saa gaa over til at anvende disse substitu-
Indføres stators klemmespænding e0 som en sinus1-
utbalancerer stators inverse dreiefelt.
Dette resultat m. h. t. ankerreaktionen kommer
e — Er, sin cot
0 0
Anvender man den Lagrange’ske fundamental-
ligning:
9 dt \dq’! 8 q 5j
d2æ 1 , r .
,9)
dreiemoment D som maa anvendes for at faa løsnin-
gen realisert, idet z0 , xog y findes av de tre øvrige
ligninger 16, 17 og 18, hvorpaa de indføres i 19.
16—18 løst m. h. p. de første deriverte, paa den
For at forenkle regningen vil vi her anta at de
substitutionerne:
man ved at multiplicere ligning 10 med sin cp (resp.
Her er da indført følgende forkortelser:
spænding:
ELEK T RO TEKNISK TIDSSKRIFT 1922. No. 8
hvor Fq er reducert ytre kraft, q almindelig koordinat
og q almindelig hastighet; paa den kinetiske energi,
git ved uttrykket 4, finder man følgende 4 bevægel-
At løse dette systera generelt er en vanskelig op-
gave; vi vil her indskrænke os til at behandle systemet;
idet vi antar løsningen cp = cot for den geometriske
koordinat. Denne løsning for 99 staar ikke i strid
med systemet; ligning 19 tillåter os at bestemme det
Med denne approximation kan man skrive ligningen
dinger, D det paa generatorakselen paatrykte meka-
to viklinger paa polhjulet er nøiagtig like; de fælles
konstanter betegnes med r, L og M. Derpaa före
tas en transformation av ligningerne, idet vi indfører
Denne substitution er paa en maate reversibel, idet
cos 99) og ligning 11 med cos cp {resp. —sin 99) og i
begge tilfælder addere, finder:
hvor O0 er den »almindeline spredningskoefficient«.
system med konstante koefficienter og kjendte elemen-
Disse to relationer tillåter os letvindt at beregne de
to strømme z\ og z2 , naar de tre størrelser x, yog
cp er bestemte som funktioner av tiden. Endvidere
avleder man let av disse sidste relationer følgende nye;
di, . , di,. dx dæ
—— -sinm-j , —y J ... 14
dt T 1 dt 1 dt J dt 1 Enfasegeneratoren har den egenskap at statorens
ankerreaktionsfelt er et rent vekselfelt, i motsætning
til flerfasegeneratoren som kan producere et rotationsie\\..
Dette statorens vekselfelt tænkes opløst i to i rnot-
sat retning roterende dreiefelter, hvorav det som ro-
terer i samme retning som polhjulet virker avmagne-
tioner 10—15 til transformation av ligningssystemet tiserende paa polhjulets hovedfelt som fremkaldes av
likestrømmen i polhjulets magnetiseringsvikling, mens
det inverse dreiefelt som skjærer polhjulets viklinger
paatrykkes dæmperviklingen nogen spænding, samt med en hastighet tilsvarende 2 co, inducerer slike
strømme i polhjulets begge viklinger, at disse strømme
tilsammen kan frembringe det inverse rotordreiefelt som
føres man til følgende ligningssystem for størrelserne man let til, ogsaa ad analytisk vei, som her skal vises.
56
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
