Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 32. 15. november 1926 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
= Æi?yJ sin45°cos45°= 0,5/h^2
hvor k\ er en konstant avhængig av fjæren og av
Wa =Wb = k\ra rb €\ncL 4)
til ra er da: Pa = krb s\x\a } hvor k er fjærens kon-
tøiningen.
omdréihingstallet.
ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT 1926, No. 32
I spændingsløs tilstand antas fjærens længde at Fjæren vil da ikke længer staa lodret paa rb) men
under en vinkel 90 cp, hvor cp tilsvarer faseforskyv
ningen mellem E% og /. Strækket fra vegten er pro
portionalt med vegten G og radien n, , akkurat
være lik o. Strækket antas at være proportionalt med
Tangentialkomponenten av fjærens stræk referert
som en kondensators ladestrøm er proportional med
kapaciteten og med spændingen. Det virker radielt,
frembringer intet moment og er saaledes wattløst.
Virkningen av en synkron fasekompensator ved b
kari anskueliggjøres ved en fjær m, fig- 5b, hvis ene
ende er fæstet til hovedfjærens endepunkt og hvis
anden ende er fæstet længere ute paa skiven b i ra
dius rc. Denne fjær vil da trække hovedfjæren utover
indtil balance opnaaes.
Holdes fjæren fæstet ogsaa i b, tilsvarende kon
stant spænding E\ og E%, bestemmes effekten efter 4)
og er maksimaleffekten da Wmax = k\rarb ved a=go°.
Pladseres en vegt G, fig. 5a, i fjærens endepunkt
ved b, saa vil centrifugalkraften trække fjærens ende
punkt utover, altsaa øke længden av rb, nøiagtig som
en statisk kondensator vilde, hæve spændingen E2, ved
linjens endepunkt.
rc tilsvarer fasekompensatorens inducerte spænding;
er rc =rb løper kompensatoren tom.
stant og den overførte effekt er:
Fig. 5a.
Fig. 2 gjælder for en belastning med fasevinkel cp
mens gjælder for faseforskyvning nul. Fjæren
antas at være fæstet ved a, altsaa ra = konstant,
hvilket tilsvarer konstant spænding E\ i fig. 2, mens
fjærens anden ende ved b antas at glide friktionsløst
i et spor langs rb. Fjæren, hvis længde er lik
vil saaledes altid indstille sig lodret paa rb og vil i
længde og fase tilsvare lx i fig. 2. Ved nul belastning
vil fjærens længde være lik nul og r6 =ra , og ved
økende belastning vil fjærens længde øke samtidig
som dens frie ende i b vil glide indover mot centrum,
indtil den ved a = 90° nåar centrum. Den overførte
effekt er da atter nul.
Fig. 4.
Den maksimale effekt som under disse forhold kan
overføres er
Fig. 5 b.
Fig. 5 c
450
\\ // 7?
\ \ ?*/ /
Ch
<&S V
/?\V>«
/\\ j Nw
I/ £ \
\^, . )
—_ l~z~~
7n
N\ •’ 7’)
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
