Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 33. 25. november 1926 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
toe = elektrisk vinkelhastighet.
p === antal poler i generatorerne,
J /a i59
hvor f= systemets normale elektriske frekvens
Wa =/r f i kW 7)
-=m «>
For et svinghjul med træghetsmoment =s?==
4g
ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT
No. 33, 1926
tøy
coe = coeo 4- ~j——~— -1 radianer pr. sek. . 8)
f[n -\-h)
som vist i fig. io.
Dette gjælder under forutsætning av at belastnings
støtet ikke reducerer spændingen langt under den
normale værdi. Ved kortslutninger eller svære over-
belastninger vil spændingen paa vedkommende sted
synke nedimot nul og forsvinder da ogsaa den syn
kroniserende kraft og stationerne kan falde ut av trit,
medmindre deres vinkelhastigheter synker med samme
hastighet.
Da imidlertid stationerne er elastisk forbundne, vil
den station som er stivest koblet til belastningen, som
før nævnt, i første øieblik overta en større del av støtet
med det resultat at stationernes hastighet vil pendle
mot hinanden samtidig som middelhastigheten synker
jevnt, se fig. io. I ethvert øieblik er, nåar tåpene
sættes ut av betragtning, summen av begge stationers
accellerationsefifekt lik Wq.
Paa modellen betyr dette at hjulet b i første øie
blik bremses forholdsvis sterkere end a og derfor,
saaledes som kurven viser, til at begynde med synker
hurtigere i hastighet end a. a vil saaledes komme
længer föran, a øker, hvorved fjæren spændes mefe
og mere. Ved tid f±, omtrent halvveis til h, leverer
hver station sin efter svingmasserne rigtige antal av
Wq\ og fjærene er spændt akkurat, som de vilde
være, hvis der ingen pendling var. Imidlertid har
stationerne ved h en relativ hastighet i forhold til
hinanden og svinger derfor videre fra hinanden indtil
/2, hvor hastighetskurverne skjærer hinanden og statio
nerne igjen har samme hastighet. Ved h har følgelig
vinkelen a mellem stationerne naaet sit maksimum.
I næste halvperiode har b den høiere hastighet, og
ved utløpet av perioden er vinkelen a igjen den
samme, som da støtet indtraf.
roterende med vinkelhastighet co utsat for et ytre ac
cellerende dreiemoment M, har man:
Vi antar at hastighetsvariationen under halvperioden
er liten, saaledes at accellerationseffekten kan uttrykkes
ved
I fig. ii er værdien av den mellem stationerne
overførte kraft optegnet; som funktion av vinkelen.
Der vil foreløbig sees helt bort fra tåpene.
Anta nu at der indtræder et belastningsstøt
W& kW.
Hvis stationerne var mekanisk sammenkoblet, alt-
Før støtet er belastningen Wq og den tilsvarende
vinkel ao • <*x er den vinkel som vilde være mellem
stationerne, hvis fordeltes mellem dem proportio
nalt med svinghjulsefteklen (ikke den vinkel som man
tilslut faar, nåar pendlingen er forbi og belastnings
støtet overtat av turbinerne), og som naaes i øieblikket
ti, fig. io, mens amax. naaes ved slutten av første halv
periode, h, fig. io.
saa forbindelsen helt stiv, og belastningen av saadan
art, at den varierte proportionalt med frekvensen, vilde
begge stationers vinkelhastighet synke jevnt sammen,
saaledes at hastigheten ved tid / vilde være:
Fig. 8.
Fig. io.
Fig. 9.
469
e’ k z £*\*z
i ~npnÄr* * >*
t
t
\
XX^^tof
VUkz - Dto + -%.* X^\
3 XS
II
O t, i* t _^
t»t aa {b/»tJ& N\
/ \ / vA
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
