Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 24. 25. august 1928 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
for magnetisk feltstyrke//; amp./cm. = 0,4 rt gauss, bestemmelse av størrelserne [.1 og 8 for vedkommende
» » induktion B: voltsek./cm. 2=io8gauss. induktion B. (Forts.)
permeabilitet:
M= =ff .... (2)
1 B 2 B2
Ph ~ ~rpAh— rtf—sin/i-LyVr/—cos/5 ... (5)
Ah=\jHBE J[ • 2TC =jrt ~=*JC—(sinf-\-jcos8) (4)
M H-
271
a, = |J
æt=o
Ah =J LHdB joule/cm. :; (3)
ellipsen
Her gjenkjendes den reelle komponent
B2 .
rt — sin/3 - rcHB sinf
paa komplex form:
ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT
No. 24, 1928
Med disse enheter beregnes hysteresearbeidet Ah ved
én symmetrisk magnetiseringscyklus efter Warburgs lov
i komplex form:
Lissajou-figur fremkommet ved interferens mellem disse
to svingninger. Saadanne vekselfelter forekommer altid
i vekselstrømtekniken og fra denne vet man erfarings
mæssig at hysteresen bevirker at induktionen B er
forsinket i fase en vinkel /5 , den saakaldte hysterese
vinkelbakefter feltstyrken H.
hvor H er den til H konjugerte tidsvektor. Det egent
lige hysteresearbeide er den reelle komponent av
symbolet Ah- Faktoren maa som bekjendt indføres
ved energiberegninger med vekselstørrelser, naar disse
uttrykkes ved sine amplituder (B, H) og ikke ved
effektværdierne. Integralet utstrækkes over ellipsens
omkreds og skal forutsætningsvis gi rigtig hysterese
arbeide, da ellipse og virkelig hysteresesløife skal ha
samme areal. Indføres (r) i (3) faaes:
Det er hensigtsmæssig at uttrykke feltsvingningerne
hvor H resp. B er feltamplituder og oj — 2rtf er den
cykliske frekvens. De fysiske feltstørrelser skulde altsaa
variere med tiden som de reelle komponenter av disse
komplexe symboler. Imidlertid vil man i virkeligheten
ved sinusformig svingende induktion B som bekjendt
faa en sammensat magnetiseringsstrøm og tilsvarende
høiere harmoniske i feltsvingningen H. For at ta hen
syn til disse overfelter kan man la H betegne ampli
tuden for et cekvivalent enkelt harmonisk vekselfelt som
som ellipsens, altsaa ogsaa hysteresesløifens areal. Den
tilsvarende midlere effekt ved frekvens f= — er;
hvor den reelle del gir aktiv effekt eller hysteresetapet
uttrykt i watt pr- cm. :i jernvolurn, mens den imaginære
del gir reaktiv effekt eller antal »wattløse voltampére«
pr. cm. 3
svarer til magnetiseringsstrømmens effektivværdi.
Av ligningerne (1) faaes ved division den komplexe
Den komplexe permeabilitet som konstant størrelse
gir saaledes et hysteresearbeide proportionalt med B2,
hvor exponenten 2 trær istedet for den empiriske
exponent 1,6 efter Steinmetz. Ifølge nyere undersøkel
ser er imidlertid exponenten ikke konstant og kan for
høie induktioner stige til 2 eller endog over denne
værdi.
hvor modulen er den vanlige »vekselstrøm-
II
permeabilitet« og er »hysteresevinkelen«. Her skal
benyttes følgende praktiske enheter som gir ligningerne
den enklest mulige form, befriet for de vanlige uvæ
sentlige konstanter:
Ved maaling av effekliv magnetiseringsstrøm,
magnetiseringsspænding (F.M.K.) og tilført effekt samt
frekvensen gir ligning (5) et middel til eksperimentel
bestemmeise av størrelserne \i og 8 for vedkommende
Fig. i.
303
H =HeJ ’ wi |
B = Be7{si)t ~P) j
• • • • (i
B~y^v
/’ I H
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
