Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 1. 5. januar 1929 - Spenningsfall for transformatorer i lyskobling. Av professor Faye Hansen
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
2 ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT 1929 No. 1
ner på en transformator. En forskjell i spenningsvaria- Um betyr den midlere vindingslengde (cm.), e spen
sjonene, betinget ved kjernenes magnetiske sammen- ningen pr. vinding, f periodetallet idet sinusstrømmer
heng, kan nok bli frembragt ved en forandring av forutsettes. Ks er en faktor, på grunn av den magne
magnetiseringsstrømmene, men den er ved normale tiske motstand utenfor lengden ls og virkningen av
transformatorer så liten at den ikke kan opdages ved lokale felter (flatene A x ls og A 2 ls består jo av strøm
normale maalemetoder, Ja seiv når viklingshalvdelene førende og ikke strømførende dele) og lignende. Ks lig
er anordnet på en kjerne (f. eks. på en skalltransfor- ger for normale viklingsanordninger i almindelighet
mator), gjelder dette meget tilnærmet, når hver sekun- mellem 0,95 og 1,35 (omtrent x,o ved koncentrisk
dærvikling kan betraktes som tilhørende en primær- vikling og omkring 1,25 ved skivespoler og midlere
vikling (fig. 5), og det ohmske spenningsfall ikke er spoleinndelinger). Forutsetningen for denne formel er
n n n R at viklingene kan tenkes opdelt i like deler av de op-
P gitte dimensjoner hver med [IN) like store, motsatt
rettede ampérevindinger [ [IN) = (INJ = sorn
jeg vil kalle magnetisk balanserte.
/ ’ ’ ~ "v. Der er sett helt bort fra magnetiseringsstrømmene,
! f 1 1 i j 1 da disses variasjon på grunn av belastningsvariasjonen
j for normale transformatorer ikke har nogen merkbar
ti i/1 !/ i / / i t innflydelse på spenningsforholdene Denne formel er ve.
1 først utviklet av Kapp ut fra summen av kraftlinjefor-
I ! ®IO ! 0 lo® j! slyngninger, idet det blir antatt at de effektive ampére
: 1 i I [ I ! j vindinger IN frembringer en maksimal induksjon
MUf—j]~fj— — ! i B== o ak[IN)V2
il —f l1i " i— — j j Ks ls
’ J parallell med ls (for hele spolelengden) og av den form
.1 som figuren antyder. Denne formel finnes i mer eller
J, mindre lignende form overalt hvor transformatorspen-
U CT h ningsfall blir behandlet.
Fig. 5. Man kan lett utregne den samme formel av den
B 2
. . . , , , . , . . r n tt j magnetiske feltenergi [W = Erg./cm. 3 ved permea
for stort 1 forhold til det reaktive spenningsfall. Ved v 8?r
en slik anordning går strømmene og spredefeltlinjene bilitet en), idet det derav følger at ved sinusformet
i det vesentlige som antydet i figuren. (Hovedfelt — • •—, strømforløp er en blindeffekt 2,5 B2f- io—13 V.A. nød
spredefelt , strømretning op (T), ned (X)). vendig for å bevege feltstyrken i en cm. 3 luft mellem
Forholdene er altså så enkle at en videre omtale grensene + B med periodetallet f. Ved de samme for
synes unødvendig. enklede antagelser med hensyn til feltet finner man
a ’k lett samme resultat for reaktansspenningen. Antagelsen
/ \ er jo at der i volumet mellem spolene ( UmAls) hersker
/ n \ den ovenfor beregnede induksjon B, som for spole
/ & \ volumene {Um {A 1 -\-A 2 )/s) går rettlinjet mot null, og
/ \ at feltet utenfor disse volum blir tatt hensyn til ved
n multiplikasjon med Ks . Den tilsvarende blindeffekt blir
T 0,8 yr2 [IN)2 Um (. , zL-f L\ r
on,)on2) 1./. h 3 r° v-A•
Aj A A2 Ved usymrnetriske anordninger o. s. v. tror jeg at
- * * m v man ved denne betraktningsmåte (feltenergien i luft)
kommer lettere og sikrere til målet enn ved betrakt
ningen av kraftlinjeforslyngninger.
Ved hensiktsmessig anordning kan kjøleblikk ved
FiS- 6- kjernetransformatorer virke som den i fig. 4 antydede
tertiære vikling, og der kan så ved normal seriekob-
Før jeg går over til de mere kompliserte tilfeller, vil ijng primært også ved ensidig belastning opnåes bruk
jeg behandle den procentuale reaktansspenning ved bare spenningsforhold. En slik anordning er vist i fig. 7.
almindelige viklinger. Denne er (se fig. 6) y Symmetrisk belastning flyter der ingen strøm
(TN\TT I A 4_ A \ i kjøleblikkene og reaktansspændingen blir
Es % = A+ A + 2 /• io-6 # ...
\ 3 I £s 0/o iA>JrAnj L+L_2\. io-6
Ketydningen av A, A lt A 2 og ls fremgår av figuren. Ns ls e \ 3 /
2
B VB B
o oo o
ij (i
i i i I I I ’i
1 ® 0 ! ø ! o !® i 1
M { t It ’i
ii ! i
a cr 6
yZ 5 \
(IN,) (IN2)
, Al . , , ls
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
