Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 32. 15. november 1929 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
cot = n
2 71 P
(in — — — — BNmaks cos 2 Q cot • sin ncot • d (cot)
CO/ = o
IJj
€N Bn maks. • COS 2 Q COt • C(cot) (4)
4
g
B-N maks. 0 COX // B\r
71 A
Bn • cos 2 Q cot •li*v • dt . . (2)
BNt — -(- Bn • cos 2 Qcot . (r)
i
hvor v = lineær omfangshastighet og r = poldelingen.
TC
co = — V
X
2
= CO •X• /, • B]sf • COS 2 Q0)t . . (3)
2 d &JVi Dl /O j
€n = = 2 •BN • /,• •V • COS 2 QOit
at
Fig. 1 a.
blir;
ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT 1929, No. 32
rotasjonen. Man kan da forestille sig at feltet består
av en stillestående del med konstant induksjon Bi og
de over denne liggende roterende sporsvingninger.
Ved Q spor pr. poldeling får man 2 Q fullstendige
sporsvingninger med amplitude for hver periode
av hovedfeltet.
Det fremgår av fig. i at kraftlinjevariasjonen får
motsatt fase for hver gang vindingen har tilbakelagt
en poldeling. Den induserte e. m. k. får naturligvis
det samme fasesprang for hver poldeling, d. v. s. at
kurven for den e.m.k, —f{cot) blir som vist på
Det forutsettes at ankeret roterer med den elek
triske viklingshastighet
Er utgangsstillingen som vist på fig. i, vil »spor
induksjonen* for et fast punkt i rummet i uendelig
liten avstand fra den nøitrale sone pulsere efter lig
ningen;
Her gjelder — tegnet for den positive pol og
-j-tegnet for den negative pol. Ved bevegelsen fåes en
variasjon av det resulterende kraftlinjetall som spor
svingningene gir gjennem den helt optrukne anker
vinding med vidde — r. Betraktes variasjonen gjennem
den del av vindingsflaten som i ethvert øieblikk ligger
under en pol alene, vil denne bli (se fig. ia):
når li betegner den såkalte ideelle ankerlengde.
blir altså kurven for den e.m.k, grunnet »sporinduk
sjonen«:
1 y
Anke r- vinding j\
i’- ,- ’ J
under pos. pol under neg. jool
Denne kurve kan nu på vanlig måte opløses i sine
enkelte harmoniske ved rekkeutvikling efter Fourier.
På grunn av kurvens form fåes der bare sinusledd
med ulike ordenstall, og amplituden for det n te ledd
blir:
Denne endring går i samme retning under begge
poler, og den herved induserte e. m. k. i vindingen
fig. 2 kurve a. Øiebliksverdien e’x efter lign. 3 må altså
multipliseres med en funksjon c(o)t), som har verdien
1 for tidslinjen under de positive poler (o co/C n)
og verdien —x for de negative poler [n <c cot<C 2u).
Innføres
Fig. 2
444
v/wWv^’-
0 n/z 71 wt
1 I
i a i
I 2fl-/ I i
I za+i
1 I
I —
/imoås
y
_JLi*dt
i
<ll
* *
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
