Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 10. 5. april 1930 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
No. 10, 1930 ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT 121
seiv kan følgelig opfattes som virkningen av en e.m.k av Thevcnin—Pleijels teorem. Før bryteren K inn
-(- Eab anbragt på samme sted.’ kobles, hersker der over denne en spenning Et = AF,
Strømmen gjennem impedansen Z blir og den resulterende motstand for hele nettet mellem
£ fasen A og jord kan med meget god tilnærmelse settes
Iz— A’,‘— (i) lik motstanden R for en parallelkobling av de 3 isola-
T AB sjonsmotstander, altså bestemt ved
hvor ZAB er nettets ’ resulterende impedans mellem 1 1 1 1
punktene A og B. — = 1 1
I mange tilfelle kan beregningen av strømkretser 1 r2
lettes betydelig ved anvendelsen av 1 hevenin-Pleijels Selve nettet kan nemlig med hensyn på de små isola
teorem. sjonsstrømmer betraktes som kortsluttet, idet nett-
Ved korslutningsberegninger for parallelt arbeidende i mpedansene, f. eks. over transforraatorens viklinger,
strømkilder er prinsippet almindelig kjent og anvendt er meget små i forhold til isolasjonsmotstandene.*)
i en noget forenklet form, men som regel uten at det Strømmen gjennem motstanden r blir da i over
blir opfattet som en egen generell sats. I dette tilfelle ensstemmelse med lign. (1):
er Z — O, og man får kortslutningsstrøramen mellem
de to betraktede punkter r _ 1
p r r+ R
j Eab 1
K % Av denne relasjon fremgår at den resulterende isola
0 . sjonsmotstand R kan betraktes som tilsynelatende koblet
Teoremet er ogsa særlig anvendelig vedjordslutnmgs- me||em ktet p jord se fi (således som
beregnmger, saledes som f. eks. . det her foreliggende også satsen Qm grunnpotentialene forlanger).
Pr0 em ‘ Da rogR er fysikalsk ensartede impedanser, i
3. Forskyvninger av jordpotentialet iet lavspent irefase- dette .,i! fell? ohmske motstander, må det nye jord
ar// ved jording av en fase gjeme,n en variabel ohmsk Potent,al P ’’88e Pa den relte forbmdelsesl.nje AP.
motstand. Den nye fasespenning mot jord blir
I lavspente nett spiller kapasiteten mot jord meget A n, u , r r f
liten rolle. Hvorledes jordpotentialet vil instille sig 1 r r 1 r _[_ j? ‘ ’ ’ 2 ’
i nettets spenningsdiagram avhenger derfor praktisk spenningstapet i R
talt kun av forholdet mellem de enkelte fasers ohmske
isolasjonsmotstand mot jord. F’P =Ex El = RIr
Punktet F’ deler således linjestykket AF innvendig i
P A forholdet
/ V\ Ap’ El r ,,1
/ A \ p,p p* —El R 3
I I / Varieres nu r kontinuerlig fra r — co til r = o,
A\| A j V x\ vil jordpotentialet A*’ gjennemløpe alle punkter på den
rette linje fra P til A. Punktet P er således å opfatte
j \ som jordpotentialets » naturlige tomgangspunkt« og A
j / \ X’-,. er C^ets *jordslutningspiinkti.
r Tenker man sig at r kan anta en negativ verdi
l iTx r = — r* (hvilket fysikalsk vil si at —r symboliserer
P-r cV P7- V- r2 q en synkron generator med så vil der ikke
r 5 h 5 flyte noen strøm fra fase A til jord, idet denne strøm
nun/il/llti We/,v/F^l7F77777mn!’e7rinir/,,y/’r,’,?,-rr77rgrg/,v,y/gj/v////,/////!,g/i////eg//o/lJieW,vg}rw/g,7 blir Hk
FiS- 2- 74 =Ai
r —
Fig. 2 fremstiller nettets potentialdiagram, Spennings- Man kan ä m den resulterende motstand av
triangelet ABC kan ha en vilkarl.g usyrametrisk form. allelkobli meHem _ fflr
Fasenes isolasjonsmotstander mot jord rx , rz , r3 er
antydet i figuren, og jordpotentialets naturlige belig- ri ’ (— ri) |_
genhet er i et punkt F innenfor trianglet. Spenningen r1 -\-[— rx)
mellem fase A og jord er da Ex — AP.
Forbindes nu fasen A dessuten med jord gjennem *) Den her anvendte fremgangsmåte er dog strengt tatt kun
en kunstig ohmsk motstand r idet bryteren K inn- riktig under denne uttrykkelige forutsetning, og det er av inter
kobles, så vil jordpotentialet forskyves til et nytt esse0 å være opmerksom på, at samme innskrenkning må gjelde
, , r , . o • , 1 ogsa ved anvendelsen av satsen om grunnpotentialene, dersom
punkt F . Enhver forandring som opstar l nettet ved man gär ut fra potentialdiagrammet for klemmespenninger og
innkobling av bryteren K kan da lett finnes ved hjelp ikke for elektromotoriske krefter.
121
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
