Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 10. 5. april 1930 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT 1930, No. 10
Dette nullpunktspotential vil ved stjernekoblet trans
formator i almindelighet inneholde 3. harmoniske over
toner, forårsaket av magnetisk metning i transformator
kjernen. Derimot vil linjespenningene ikke inneholde
sådanne 3. harmoniske, hvorfor nullpunktpotentialet
ikke direkte kan saramennenlignes med disse.
man går ut fra trianglet BOC som er bestemt ved
sidene Ea2 , E03 og E23 , og at punktet P skal ligge
utenfor det søkte, hermed likedannede triangel.
Er derimot koblingen trekant-stjerne, hvilket nu
tildags vel er det almindeligste, vil de 3. harmoniske
overfelter i transformatorkjernen bli undertrykt av
indre kortslutningsstrømmer i trekantviklingen. Der in
duseres derfor heller ingen 3, harmoniske i de sekun
dære viklinger, og nullpunktpotentialet vil være fritt
for sådanne oversvingninger.
Man kan derfor la nullpunktet helt erstatte den
tredje fase i den foranstående målemetode, og frem
gangsmåten blir forøvrig ganske den samme.
Anta at fase nr. x — (»A«) — gir en liten, ikke
målbår spenning mot jord. Foruten klemmespenningene
mellem fasene måler man da:
Man avsetter også her fra det ene hjørne 0 langs
den ene side OB i det givne triangel først OP—EÖ,
men nu i negativ retning, derpå PQ =E2 og PS=E3 ,
begge de siste i positiv retning. Den videre konstruksjon
sees av figuren, og beviset føres ganske som for fig. 4.
Betegnelsene er de samme med den undtagelse, at
punktet O nu trær istedenfor punktet A. Nettets resul
terende isolasjonsmotstand blir
EQ2 og E03 — klemmespenninger mellem nullpunktet
(o) og de to andre faser (B og C).
Eé — tilsynelatende (målt) spenning mellem
nullpunktet og jord.
Dessuten er
E0 — virkelig (naturlig) nullpunktsspenning
mot jord.
*~ r –EIT • (7a)
Forholdene illustreres ved fig. 6.
Derpå konstrueres det fullstendige spenningsdiagram,
og fasenes isolasjolasjonsmotstand finnes som før vist.
6. Is0lasjonsmåling ved Volt-meter med serie
og parallelmotstand.
Ved den foran beskrevne metode for isolasjons
måling med et Volt-meter kan det forekomme at
Volt-meterutslaget blir så lite at det ikke kan avleses
med tilstrekkelig sikkerhet, seiv om den supplerende
fremgangsmåte under avsnitt 5 tas i betraktning.
Får man for lite utslag mellem enhver av fasene
og jord, betyr dette at nettets resulterende isolasjons
motstand R er stor i forhold til Volt-meterets indre
motstand. Den eneste utvei er da å velge et annet
Volt-meter med større strømfølsomhet og større indre
motstand.
Det kan imidlertid hende at to av fasene gir til
strekkelig Volt-meterutslag, mens utslaget for den tredje
fase og for nullpunktet mot jord er for lite. Dette vil
intreffe när jordpotentialet P ligger skjevt samtidig
som R er forholdsvis stor. Det ugunstigste tilfelle har
man når P ligger midt imellem den tredje fase {A)
og nullpunktet (o), fig. 8.
Det bemerkes at ved trekant-stjernekobling vil null
punktet o alltid ligge i trianglets tyngdepunkt bestemt
ved medianene, uansett eventuell usymmetrisk belastning.
Voltmetret vil da vise en spenning mellem A eller O
og jord lik
På samme måte som tidligere (cfr. lign. 5) får man:
(,a)
E0 E2 E3 R+ r ‘ - 1
„, r x E
Ei = Eo = -p ,
R-\-r 2 yz
Konstruksjonen av jordpotentialpunktet P blir som
det fremgår av fig. -7 ganske analog med den som
tidligere er vist i fig. 4, kun med den forandring at
dersom spenningstrianglet antas likesidet og E er
klemmespenningen. Seiv om isolasjonsmotstanden ikke
Fig. 7.
Fig. 6.
121
B z— — : —^(7
A
//i* 9\L
Ac
dl d
ri k /?!
n/im, f’/’/r,* //, „/>">>>/"»’/’/ w/wwwtow»ww> i/f?MW/tw////thi\»//m
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
