Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Strömmande vätskor
på relativt större hydrodynamiskt mot*
stånd. Därför bör dessa tal omräknas till
dynamisk eller kinematisk viskositet:
^ = 10-0 (7,32 £—6,31 E"1)
g
v =10-6(7,32 E-6, sif"1)
Vid beräkning av hydrodynamiska ström*
ningsmotstånd bör man använda den kine*
matiska viskositeten, ty för laminär ström*
ning är nämligen motståndet, mätt i vätske*
pelare, direkt proportionellt mot viskosi*
teten (jfr s. 286). Vidare anger ett visst
°E en bestämd kinematisk viskositet, obe*
roende av vätskans täthet (tab. 1:1).
Den dynamiska viskositeten är icke
proportinell mot °E.
Strömningsförlopp i rörledningar
Vid härledningen av Bernoullis lag an*
togs förlustfri strömning. I verkligheten
uppstår alltid någon energiförlust. Man
har i praktiken funnit det lämpligt att
mäta all förlust såsom differens i tryck=
höjder, benämnd förlusthöjd, hf. Härige*
nom kan man använda Bernoullis lag ge*
nom tilläggstermen (+ hf) i högra ledet
av ekv. (2) s. 282.
Förlusterna variera givetvis med hastig*
heten. Vid laminär strömning äro förlus*
terna /(v). På avståndet x från axeln i en
cirkulär ledning är hastigheten
lam
= 2v0
1 —
där v0 är medelhastigheten (den uppmätta
genomströmningshastigheten) och d led
ningens diameter. Vid turbolent ström
ning äro däremot förlusterna /(v2). Hastig
hetsfördelningen bestämmes av ekvationen
vturb=1’19v o
2X)B’<
d
7,
Analogt med hastighetshöjd (s. 282) ut*
tryckes förlusthöjden
(3)
där £ är en koefficient, som måste bestäm*
mas experimentellt, då den är beroende
av ofta icke mätbara störningar. För nu*
meriska överslagsberäkningar se nomo*
grammet fig. 1/13 s. 287.
Vid flera slags förluster i samma led*
ning måste koefficienterna var för sig be*
stämmas
hf=Tg*
(3a)
Strömningen i ledningar är vanligen
turbolent om icke hastigheten är mycket
låg eller kinematiska viskositeten mycket
hög. För t. ex. vatten vid 20° C, som
strömmar genom en 8 cm ledning, inträf*
far det kritiska värdet på reynolds tal re*
dan vid en teoretisk hastighet av 0,029 m/s,
men för en viss minralolja (av 10° E
vid 50° C) under samma betingelser ej
förrän vid hastigheten 1,2 m/s.
Motstånd vid inströmning i en rörledning.
(fig. 1/9). Vid inströmning i röret upp*
står en mycket stor hastighetsökning
vid kärlets kanter, som förorsakar energi*
förlust. Förlusthöjden är då enligt (3)
hf = £tv2/2g, där är starkt beroende på
konstruktionen av utloppsöppningen (jfr
»sektionsförändring» s. 286 och »utström*
ning» s. 289). För att minska förlusten
bör övergången i röret göras mjukt av*
rundad ty vid skarpa kanter är tt = 0,5,
och vid avrundade så lågt som 0,os à 0,oi.
Om röret sticker in i behållaren hålla sig
värdena mellan 0,56 och 3,o.
Motstånd genom friktion. Friktionen mel*
lan vätska och en fast kropp är oberoende
av trycket men däremot i hög grad be*
—* Hf
-23 ’
■ V
Fig. 1/9. Inströmning i rörledning.
ALLMÄNNA DELEN
235
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
