Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Strömmande gaser (luft)
Fig. 2/7. Strömning över en kant i en bru=
ten väggyta, v^vkr
dande hastighetsförhållande v/vkr Med
användande av ekvationerna (3a), (10)
och (10a) för värden enligt ovanstående
kan strömningsförloppet i en godtyckligt
väld sektor bestämmas. Se även fig. 2/6.
Betraktas sålunda sektorn M1KM2 i fig.
2/5, där den från väggen utskjutande kan*
ten K förorsakar en avböjning av ström*
ningen, motsvarar linjen Mx Mach’s linje
M i fig. 2/3. Vinkeln är den avböj*
ningsvinkel som erfordras för att hastig*
heten vt skall kunna uppnås och som sva*
rar mot vjvkr. Samma hastighetsförhål*
lande bestämmer även vinkeln inom
vilken störningen börjar.
Avböjningen vid M2 är = + Mot
hastighetsförhållandet v2/vkr svarar sedan
vinkeln y>2, inom vilken störningen upp*
hör. Efter M, förhåller sig hastigheten v2
konstant.
För luft och överhettad vattenånga tages
berörda vinklar direkt ur diagrammet 2/6.
Med ingångsvärdet vjvkr finner man mot*
svarande ^ och å resp. kurvor. X2 be*
räknas över och på ordinatan genom
punkten på A*kurvan i diagrammet tagas
så värdena på y>2 och <p2 direkt. v2 och
v2/vkr beräknas ur eos y>2 — vkr/v2, för
Fig. 2/9. Strömning över konkav väggyta.
Om däremot strömningen stores av en
kant enligt fig. 2/7 blir v2>vt. Här kan
det ej bildas något övergångsområde så*
som i fig. 2/5, utan i störningssektorn
mellan Machs linjer uppträder en av kom*
pression förorsakad stötförlust (jfr s. 295).
För bestämning av strömningsförloppet
tages endast hänsyn till de mot ytan vin*
kelräta hastighetkomponenterna. De med
ytan parallella komponenterna äro näm*
ligen oförändrade.
Strömning över en buktig yta. För en kon=
v ex yta (fig. 2/8), kan man tänka sig
denna sammansatt av oändligt många små
kanter och beräkna strömningsförloppet
enligt ovanstående för »Strömning över
en skarp kant».
I en viss punkt beror förloppet endast
av böjningsvinkeln A = + <5, där ^ hänför
sig till anströmningshastigheten v^ <5 är
vinkeln mellan den ursprungliga ström*
ningsriktningen och väggens tangent i
ifrågavarande punkt.
I fig. 2/9 visas en konkav yta. Mach’s
linjer komma här att skära varandra ut*
efter en linje, där kompressionen uppstår.
Från detta område utgå sedan nya stör*
ningar, som breda ut sig inom Mach’s
vinkel i förhållande till strömningsrikt*
ningen (jfr definition s. 290 och fig. 2/7).
Ligger kompressionscentrum tillräckligt
långt från väggytan och denna är kort,
utsättes själva strömningen icke för stöt*
förlust, utan förloppet kan bestämmas på
samma sätt som vid en konvex yta.
ALLMÄNNA DELEN
297
Fig. 2/8. Strömning över konvex väggyta.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
