Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Värmeledning, värmeöverföring och värmeövergång - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Värmeledning, värmeöverföring och värmeövergång
ofta icke proportionellt med tjockleken utan
ökar långsammare, dels stiger värdet i
regel med materialets fuktkvot, dvs. fukt
genomgången beror icke endast av diffe
rensen utan även av deltryckens absolut
värden.
Kap. 3. Värmeledning,
värmeöverföring och värmeövergång
Varje temperaturolikhet orsakar en ut*
jämnande energitransport genom värme*
ledning, konvektion och strålning. Värme=
ledning är en energiöverföring från molé*
kyl (atom) till molekyl. Den gör sig gäl*
lande i all materia men ej i vakuum.
Konvektiv värmeövérföring sker i sam*
band med materietransport, framför allt
genom strömning i gaser och vätskor.
Värmestrålning är en energiöverföring
med ljushastighet i form av elektromag*
netisk strålning. Den orsakas av en stän*
digt pågående reversibel process varige*
nom molekylär (atomär) rörelseenergi
överföres till strålningsenergi och omvänt
strålningsenergi till molekylär rörelse*
energi.
Värmeledning och värmeövergång
I en isotrop kropp är värmeströmmen
på grund av ledning riktad längs tempe*
raturfallet. Om temperaturgradienten i
strömningsriktningen är gäller för den
oS
värmeeffekt som passerar genom ett yt*
element dA orienterat vinkelrätt mot s=
riktningen
dt
ds
dP=l-dA
För temperaturfördelningen vid värme*
strömning i ett isotropt material, då rät=
vinkliga koordinater användas, gäller
Dt cTt dx1 + —+ dy2 JH)+JL dl1! ^ CO
a = — c Q
P (x, y, z, t)
P är värmeutvecklingen i materialet per
tids* och volymenhet, t. ex. genom kemisk
reaktion eller strömvärme. I det följande
antages P = 0.
Lösningen av denna partiella differen*
tialekv. beror av begynnelse* och rand*
villkoren. De sistnämnda kunna ånge
temperaturens tidsfunktion vid ytan. Om
den lag, som gäller för värmeutbytet mel*
lan kroppens yta och det angränsande
mediet, är känd kunna de i stället ånge
temperaturens tidsfunktion i dessa medier.
Nedan anges lösningen för några fall.
Temperaturfördelningen ändras med tiden.
Ex. i. Temperaturvariationer i en halv=
rymd vid sinusformad temperaturvariation.
Svängningstid r0) vinkelfrekvens co = 2n/r0,
amplitud Värmeströmmen är lineär.
y=z=0 i ekvationen ovan.
a) Yttemperaturen t1 = &i coscm är given.
För temperaturen vid tiden r och på av*
ståndet x vinkelrätt från ytan gäller
- ix
t = &1e ’ eos (cor—ßx)
b) Det angränsande mediets temperatur
f0 = #0cos cor och värmeövergångstalet (a)
äro givna. Med beteckningen ft = a/A gäller
för yttemperaturen
ß/h \
l+ß/hf
t1 = eos cor—arc tg
och för temperaturen i det inre
o -ßx I ß/h ß
f = eos cor—arc tg t i ß/U—ßx
l+ß/h
V’ l + 2ß2/h2 + 2ß/h
ALLMÄNNA DELEN
40
609
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
