Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
AKUSTIK
Fig. 9/9. Ultraljudvågois böjning.
Fig. 9/10. Direkt avbildning av ljudfältet.
rad reflektor. Reflektorn flyttas så att re?
sonans uppträder, vilket observeras i ljud?
sändaren, som då utsänder maximal akus?
tisk energi. Avståndet mellan två på var?
andra följande resonansställen är = ? .
Ljudsändare kan vara såväl piezoelektrisk
som magnetostriktiv. I fig. 9/8 återges gra?
fiskt en interferometer med resonanskrets.
(Hubbard, J. C. Phys. Rev. 41, 523, 1932.)
Optiska metoder
I ett medium, som utfylles av ett ultra?
ljudfält, uppstå täthetsvariationer, som or?
saka variationer i brytningsindex. Man
kan antingen observera ljusets böjning i
det ultraakustiska ljudfältet eller kan man
direkt avbilda ljudfältet.
Ljusets böjning (/„) i ett ultraakustiskt
fält. Ljudvågorna (/fl) verka som ett op?
tiskt gitter. De på avståndet en våglängd
från varandra liggande täthetsmaxima mot?
svara gitterstrecken (fig. 9/9).
la sin 9f = n*o
(Debye, P„ Sears, F. W. Proc. Nat. Acad.
Sci. 18, 409, 1932; Lucas R, Biquard, P.
C. R. (Paris), 194, 2132, 1932.)
Beroende på dopplereffekten, gittret rör
sig i förhållande till ljusstrålarna, erhål?
les en frekvensändring hos det utgående
ljuset.
fi_f c<\
c0—ca cos «
f0 = frekvensen hos det infallande ljuset,
fl = den observerade frekvensen, c0=ljus*
hastigheten, ca = ljudhastigheten och a =
= vinkeln mellan ljudets rörelseriktning
och observationsriktning.
At f
nf= — ca eos a
co
För n:te ordningen spektrum gäller:
sin <Pn = n~ /’V = c0 <Pn = 90—a
Af=nfa
För jämna böjningsordningar erhålles:
f—fo—2pfa
För udda böjningsordningar erhålles:
/=/.±(2p+l)/ß
(Bär, R. Helv. phys. Acta 8, 591, 1935.)
Avbildning av ultraljudvågen
a) Schlierenmetoden.
b) Direkt avbildning av ljudfältet. Hiede?
manns metod (fig. 9/10). De s. k. konver?
genslinjerna avbildas. Vid stående våg?
rörelse kunna observationerna göras di?
rekt. Vid fortskridande vågrörelse använ?
des stroboskopisk belysning (fig. 9/11).
Stor noggrannhet uppnås vid våglängds?
bestämning.
A’//to/er
M/krosÆop
^yor/s
Fig. 9/11. Apparat för avbildning av fort=
skridande vågrörelse enligt stroboskopisk
metod (nikoler).
732
INGENJÖRS HANDBOKEN I
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
