Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Grundläggande begrepp och beräkningar
fördelad runt omkretsen, så kan cr och cu
lätt beräknas, då vinkeln mellan u= och w=
riktningarna är ß.
Båda dessa villkor äro dock knappast
uppfyllda inom någon del av skovelka?
nålen. Särskilt vid dess utlopp erhålles
dessutom en kraftig hastighetskomposant
wt, vars riktning är motsatt till u=riktnin?
gen (fig. 1/2).
Av speciellt intresse är hastighetstriang?
larnas utseende vid skovelkanalens bör?
jan och slut. Hastigheterna och kompo?
santerna vid skovelkanalens inlopp be?
tecknas med index 1 och vid utloppet
med index 2.
Den sida av en skovel, som är vänd
mot rotationsriktningen kallas trycksida,
där index t användes. Den sida av sko?
vein, som är vänd från rotationsriktnin?
gen kallas sugsida, där index s användes.
Strömning utan hänsyn till effektförluster
Det tryck pt, som i en fläkt överföres
från skovlarna till luften, är
Pt = — ’6(u2c2a—u1cla) i kgfm/m3 = mm vp
I regel är fläkten icke försedd med led?
skenor i inloppet, och då är clu = 0. Då
erhålles
1
pt=g- e-u2c2u mm vp
Denna ekvation gäller för varje luftpar?
tikel på dess väg genom skovelkanalen. I
varje punkt är
Pt = —’^’ucumm VP
I en hastighetstriangel, fig. 1/3, uppdelas
ucu enligt cosinusteoremet:
1 le(u2—w~) , QC2\
p,=-|-^- 2~] mmvp
Totaltrycket pt har uppdelats i ett sta?
tiskt tryck och ett dynamiskt tryck:
1 Q (u-—w-)
ps = —–– mmvp
Pd-
e-c-
mm vp
För att en effektöverföring skall kunna
ske från skovlarna till luften, måste en
statisk tryckskillnad finnas mellan skov?
larnas tryck? och sugsidor. Vid sugsidan
erhålles ett lägre tryck, därigenom att re?
lativa hastigheten ivs är stor, och vid
trycksidan erhålles ett högre tryck, eme?
dan relativa hastigheten wt är liten.
Hastighetsfördelningen i skovelkanalen
måste därför bli ojämn, såsom visas i fig.
1/4.
Tryckskillnaden mellan skovelns sidor
blir då
1 6(ws2~wt2)
P=g–2–mmvp
proportionell mot den till luften överförda
effekten.
Luftens strömning i skovelkanalen kom?
mer i stort sett att förlöpa enligt fig. 1/5.
Ett stycke före inträdet i skovelkanalen
är luftströmmen relativt jämn. I början av
skovelkanalen strömmar luften mot skov?
larnas sugsida, så att den ojämna luftför?
Fig. 1/4. Hastighetsfördelning i skovelka= Fig. 1/5. Luftens strömning i en skoveU
nal. kanal.
MASKINTEKNIK
595
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
