Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
EU
Mo
e y NF JZ " X- ao ZZ
Fig. 2X29. Förhållandet mellan förstärka-
rens gräns-frekvens och densamma för ett
steg som funktion av antalet steg.
framgår av fig. ZX29. För att hela förstär-
karen skall få en viss gränsfrekvens, måste
således de individuella stegen ha en betyd-
ligt högre gränsfrekvens.
Om man kaskadkopplar n st. lika, av-
stämda kretsar med samma resonansfre-
kvens, erhålles
F . —«
Fo— (1-l—,x)
dar x är den normerade frekvensavvjkel-
sen från resonans
Zlm Klu)
U) 0 cl) ,
Man får således formellt samma uttryck
för den komplexa förstärkningen både vid
motståndskoppling och koppling över av-
stämda kretsar.
Bandbredden i det senare fallet är
B = 2(o»x« l72-—1
om den definieras som vinkelfrekvensav-
ståndet mellan de vinkelfrekvenser där
den totala förstärkningen sjunkit till 1 - NE
av densamma vid mittfrekvensen. Om hela
förstärkaren skall ha bandbredden B,
måste således de individuella stegen ha en
bandbredd
Teori för impedansnär
—-
——-————————————
jLI —l1,k(«2—42
»
« IUL Iz-
varmed
FOI-« B
Av definitionen för basen c i det na-
turliga logaritmsystemet
1 »
2:1im(H—)
n
n-.X) ,
framgår att den normerade förstärkningen
för stora n konvergerar mot
emu 21112
e" fl- f:
dvs. en Causs" felfördelningskurva.
Den samtidiga fasvridningen år
2-"I(-) xln2
sp=——n arctg B-x n
och blir för stora n
2le
TN—ln - B
således proportionell mot («), dvs. linjär.
Man har således en i stort sett frekvens-
oberoende fashastighet eller löptid, som
är proportionell mot kvadratroten ur an-
talet steg.
Det ovanstående har speciellt intresse
då man studerar hur en språngspänning
fortplantar sig genom en förstärkare med
många steg. Under mycket allmänna för-
utsättningar gäller att språngspänningen
konvergerar mot en form som analytiskt
kan representeras med integralen från
minus oändligheten till tiden t av en
Causs" felfördelningskurva i tiden. En kort
impuls antar just denna form.
Den tid som språngspänningens spän-
ningsstegring upptar, definierad på något
lämpligt sätt, ökar alltid, då språnget pas-
serar ett förstärkarsteg eller en krets. Om
i en förstärkare de individuella stegen för
ett oändligt brant språng ge stigtiderna
TI, Iz, 13 osv., blir motsvarande stigtid för
hela förstärkaren
T= vflgf 1224 TZLÆ . - .
Om man har n st. lika steg med stig-
tiderna To, blir
T= Vii T»
Vitis
53
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
