Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Teori för impedansnät
sekundärsidorna belastningsresistanserna
R» resp. RD. Rj, R« och Rz antagas även
inkludera resp. lindningars förlustresistan-
ser.
Kopplingsfaktorerna mellan resp, lind-
ningar äro:
My, Mb JUN-
ssitxkj ssp sfi» «« vii-»
Vidare införes fi= fyr-«-
kakt-
samt läckningsfaktorerna si»= l—fkk«3
oi- =1—t5k7)2
Omsättningstalen från primär- till de bäg-
ge sekundärlindningarna äro
x-L—si-— ØLD
q« «- L» - q-) — L
«
Härmed bli de till primärsidan överredu-
cerade strömmarna
» M» » M«
l :"""I Tkszqkzlsz lo = " —«Ih:kd(ldlo
sl- Lp ll L»
och impedanserna
Med dessa storheter erhålles det« till pri-
märsidan överreducerade ekvivalenta sche-
mat enligt fig. 2X52. Mitt i transmissions-
bandet kunna alla induktanserna försum-
mas och de bägge överreducerade belast-
ningsimpedanserna inkomma som synes
parallellt med varandra. Förhållandena i
transmissionsbandets nedre del bestämmas
av shuntinduktansen LY. spänningarna
över belastningarna har sjunkit till 1-V—2
av det största värdet, dvs. man har den
undre gränsfrekvensen där
1—1 1 I-
Förhållandena i transmissionsbandets övre
del bestämmas av de tre serieinduktan-
serna.
kod
storheten KZ kok-,
ning föga skild från 1 och kan i de flesta
praktiska fall antagas ha detta värde, var-
igenom det ekvivalenta schemat förenk-
las. Då JF=1 kan schemat lätt generalise-
ras till ett godtyckligt antal sekundärlind-
ningar.
är även vid stor läck-
Overgångsförlopp
som exempel på icke sinusformiga för-
lopps överföring genom transformatorn
betraktas en språngspänning Om den pri-
mära emk:n är av denna form och storle-
ken U, kommer under de första ögonblic-
ken efter språnget ingen nämnvärd ström
att flyta genom shuntinduktansen kLp i
det ekvivalenta schemat (fig. 2J47). Hu-
vudparten av strömmen tar vägen genom
läckinduktansen, och man får över belast-
ningsresistansen RY« (fig. 2X46 nederst) en
spänning
Re« :
U82,= RHEI, U (1——e· r-)
IL»
där TL = K;—;Te;,
Efter en tid, då i allmänhet spänningen
UFzJ kommit mycket nära sitt slutvärde,
börjar strömmen genom shuntinduktam
sen göra sig märkbar, och spänningen över
belastningsimpedansen (fig. 2X46 överst)
varierar enligt
R2« - L
Usl,=—RAl-4T;Ue Ti
1 2
Tidkonstanterna 11 och 12 äro lika med
de inverterade värdena av transformatorns
gränsfrekvenser ml och Oz.
69
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
