Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
cu )2
O«
2
Ol, 1
= ———(«) — —
ll O
där m« är den nya transformationsvinkel-
frekvensen, bli gränsfrekvenserna
s)
C»11«
f-) :-
lll
p-
Det oderiverade bandpassfiltrets oändlig-
Teori för impedanant
hetsdämpningar vid frekvenserna noll och
oändligheten falla i det transformerade
nätet vid frekvenser som erhållas ur
wdm = 0 resp. WÖ» = —00
som ger co=u)» resp. O. Dämpningstoppen
faller således vid frekvensen (o«.
Efter impedansmultiplikation
ena 1,«-alternativet
med det
och frekvenssubstitution med WO» bli spe-
gelimpedanserna
Wl
0
v(i)2:: -f-n)«- x-(
z [1—()
PH- .
sill-( ZH
m·,«
co»0
, «s1-(—«)2ll1—(
T-impedansen blir sålunda oderiverad. me-
dan ss-impedansen, som får en faktor
l— (OL) blir deriverad. Det andra Malte-r-
«
nativets spegelimpedanser,
« l ·
cU
W» = -—-—-——
W(
O«
svarande mot
erhålles av de beräknade impedanserna ge-
nom impedansmultiplikation med
1
1—( szm
(W(lm«)2 =
2
UJI )
Härvid blir i stället T-impedansen derive-
rad och 11-impedansen oderiverad.
slutligen blir den komplexa spegeldämp-
ningen
02 (Or2 4 mur-) DOU4
e=arsinh,s· —-.—
a) (020co« Va)»2—a)2
bm-transformeras den halvderiverade
bandpasslänken erhålles slutligen den de-
riverade, tvätoppiga bandpasslänken med
en dämpningstopp i vardera spärrbandet.
Gränsfrekvenserna erhålles ur
mm
——2
—W —Ox-1 (OI»)
OLU hm— O
där Oz« är den tredje transformationsvin-
kelfrekvensen. Man får
On» —- vevi Ir« H- OI«
— ——·«7——2
OLM — VOL« ’H’9«1
109
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
