Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
1
TELETEKNISK TEORI
-—— Fig. JXIZ bifalls-, re-
SÄXX flexions- och bryt-
ningsvinklan
Om vågen kommer från ett medium med
fashastigheten 121 till ett annat medium
med fashastigheten V2, gäller mellan in-
fallsvinkeln G- och brytningsvinkeln G»
(fig. ZX17) sambandet
sin Gh— Vz — x-«1x,
Sjn Ai Vi ««2«"«·-
Om ,«1=««2 gäller att om xl )x2, dvs. om
vågen går från ett medium med större
till ett annat med mindre dielektricitetskon-
stant, att Oz, )G,-, dvs. fortplantningsrikt-
ningen brytes frän normalen.
Förhållandet mellan fältstyrkan efter,
till densamma före refraktionen uttryckes
av övergångsfaktorn, som för en våg pola-
riserad i infallsplanet är
12
PL-— , - - ; " " - «""—""
V-)
Cz x-1—(V—;) sin2 GHJI cos (-)».
resp. för en våg, polariserad vinkelrätt mot
infallsplanet
252 cos Gz
H- W 2
Hz cos Ozf 51XX1—(—«—) sin2 G;
Vi
Vid totalreflexion av den inkallande vå-
gen bli övergångsfaktorerna komplexa och
ingen aktiv energiöverföring erhålles, utan
endast ett exponentiellt dämpat fält.
Diffraktion
Normalt utbreda sig de elektromagne-
tiska vågorna rätlinjigt, men under vissa
omständigheter gives undantag från denna
regel. T. ex. om vägen utbreder sig längs
en ledande yta (t. ex. en krökt jordyta),
kommer denna så att säga att styra vägen-
166
Fältet utanför ytan kommer då att följa
densamma. Härigenom erhålles en viss
fältstyrka i punkter, vilkas sammanbind-
ningslinjer med strålningskällan pas-
sera genom den ledande ytan· Ett annat
exempel är att om ett område så att säga
»skug«gas» av en totalreflekterande yta
eller kropp med begränsad utsträckning,
så erhålles detta oaktat en viss fältstyr-
ka i det skuggade området.
Ovannämnda fenomen benämnas dif-
fraktion. !
Förlustbehäftat utbredningsmedium
Om utbredningsmediet förutom av per-
meabiliteten « och dielektricitetskonstanten
x karakteriseras av en viss konduktivitet
O, blir vågimpedansen
jm»
ris-Fus-
och fortplantningskonstanten för en plan
våg
;-=a4—jl5= Viti-Jarosij
.. ETA-—- « sik-H)
clak ft=(Ux-T(xs lÆW-—Il
AXE 7 TT v
KLM 2 X H-
För en plan våg tillkommer då vid utbred-
ningen en dämpningsfaktor
e-C«Z
resp. vid en sfärisk våg avta fältstyrkorna
med avståndet r från strålningskällan som
-—. espaf
r
Om utbredningsmediet ät en metallisk
ledare, vilket är fallet vid inträngningsfe-
nomen i metallytor, gäller
ws « o
. - «
så att T= xx- lax« = (1-H·) vgg
. . -
svarande mot en resistans xx —
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
