Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Elektronrör
imb-
o Zeo 400 soc- am
Uprim
Fig. 2Xll. sekundär-emissionen från Be.
a. Ytslciktet oxiderat-. b. Efter reduktion at-
oxidskiktet c. Ren metall förångad i
Vakuum.
syre oxideras på ytan, stiger ö kraftigt enl.
fig. 2X11.
Blir skiktet för tjockt så att resistansen
genom skiktet blir för stor kommer ytskik-
tet att anta en högre potential än metallen.
Härigenom uppkommer Malterekkekt. dvs.
skiktet ger fältemission från metallen. Här-
vid blir ö mycket stor (10——1000) men in-
stabil och sekundäremissionen uppvisar en
avsevärd tidsfördröjning.
» Praktiska sekundäremitterande ytor be-
stå i allmänhet av oxidskikt (MgO, Beo,
Ba0), av lämplig tjocklek (Tl 000 Ä) och
med en viss mängd fria metallatomer för
s att höja ledningsförmågan. största svårig-
heten med dessa skikt är att ö ändrar sig
med tiden (sjunker vanligen) på grund av
oxidens sönderdelning av elektronbombar-
demanget, diffusion etc.
Ofta vill man undertrycka sekundäremis-
sionen från en yta (t. ex. från galler och
bländare i elektronrör). Tillräckligt rena
metallytor ha lågt ö. Ännu lägre kan man
komma genom ett ojämnt ytskikt, t. ex·
målning med kolloidal grafit. säkraste sät-
tet att upphäva sekundäremissionen är ge-
nom ett motriktat elektriskt tält vid ytan
som undertrycker de äkta sekundärelek-
tronerna (t. ex. bromsgaller i pentoder).
«efe7"e«s pofeDfidldoprföb
difo« yffpe föl-«
xx – NTF-se SMS-s
ZX Pofewfol
x
––––––-
Fig. 2l12. Tunneleffelct
l261
Då en metall utsättes för mycket höga
elektriska fält ()106 VXcm) uppträder en
form av emission kallad fältemission. Den-
na är till skillnad från schottkyeffekten
(se s. 436) oberoende av metallens tempe-
ratur. Emissionen beror på att då poten-
tialbarriären blir tillräckligt tunn en del
elektroner kunna genomtränga denna (tun-
neleffekt) (se fig. 2X12). strömtätheten kan
uppgå till tusentals Alcm2. Här gäller
Cs
I=c1—E2-e E Axcm2
Fältemission (tunneleffekt)
där
E = fältstyrkan
6,2 · 10-6 TM
c1=——l—JB——. Ø
C2 = 6,8 - lO7CxZX2
Uz= potentialbarriärens höjd utan yttre
fält
UM= högsta elektronenergien vid 0o K
CP = utträdesarbetet.
Kap. z. Elektronrör
Fig. Jll visar ett typiskt elektronrör och
anger delarnas namn.
Material
Katoden. I rör för spänningar)4000 V
samt äldre typer består katoden ofta av
439
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
