Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
ELEKTRONRORETS ANVÄNDNING
?
« f = g=rörets branthet
() U»
) l » ·
L = — = korets inre konduktans
iluex r
r————1——— rörets inre resistans
— Zflåua — ·
Man har alltså
di«=gdu»—k-H dua
Vid små amplituder gäller denna rela-
tion även om man i stället för differen-
tialerna dia, du» och dulx insätter växel-
strömmar och växelspänningar av signal-
frekvens. Alltså
Us-
Ia=g UYÆT
För en pentod gäller samma relation,
under förutsättning att man håller skärm-
gallerspänningen konstant.
Beräknas anodväxelströmmen i förstär-
karkopplingen enligt fig. 2X12a med hjälp
av den angivna relationen mellan Ia, U
och U» fås
xl
g r U» .« U»
a— r—I-Zz, — H-Z,,
där « = g r = rörets förstärkningsfaktor.
samma resultat erhålles vid beräkning
av la med hjälp av de ekvivalenta kret-
sarna enl. fig. 2-12 b och 2X12 c. Den ekvi-
valenta kretsen enligt fig. 2.-12 b, vari rö-
ret ersättes med en konstantspänningsge-
nerator med emk «U» och inre resistan-
sen r, användes vanligen för trioder me-
dan fig. 2X12 c, där röret ersättes med en
konstantströmsgenerator gU» och belast-
ningsimpedansen parallellkopplas med r,
mest användes för pentoder. För trioder är
nämligen » konstant även vid relativt stora
variationer, medan för pentoder r är myc-
ket stort, och följaktligen dess shuntande
inverkan på belastningen kan försummas
vid överslagsberäkningar.
spänningförstärkningen uträknas till
Us- «« FZD
l
» I· —
472
De enkla ersättningsschemana enl. fig.
2X12 med gallret isolerat och rörets anod-
katodsträcka som en aktiv generatortvå-
pol i anodkretsen gälla endast vid myc-
ket låga frekvenser, eller då rörkapacitan-
serna av andra skäl ej inverka. l allmän-
het måste elektronröret betraktas som en
fyrpol enl. fig. 2X13. Vid måttliga frekven-
ser gäller schemat enl. fig. ZXIZ c. För pen-
toder är C» i allmänhet så liten att dess
inverkan kan försummas.
För strömmar och spänningar i fyrpolen
enligt fig. ZXlZ b gälla följande ekvationer
l — IJxl U"—Ub—
« Z» Zw
U —U Uh
Id=—-"Z—«——»Zw—g Ug
TF Cl-
Insättes i den senare av dessa ekvatio-
ner
Uk-
— lb= Z;
uträknas följande uttryck på spännings-
förstärkningen
1
F Ud— «» k Za»
— U,- 1 1 1
« « –l-—–l–—"
Za- Zem Zb
Ingångsimpedansen beräknas ur den
första av fyrpolsekvationerna
Fig· 2XlZ· Ekvipalenta anodkretsar för små
signalamplituder. a. Förstärkarkoppling b.
Ekvivalent anodkrets med spänningsgene-
rator. c. Ekviyalent anodkrets med ström-
generator-,
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
