Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
ELEKTRONRORETS ANVÄNDNlNG
Med liknande inskränkningar i fråga
om elektronlöptidernas storlek som för
trioden, dvs.
T1 (H och 13(3Lf
gälla följande approximativa uttryck för
de två transadmittanserna
OZTl2
G NG l— «
els O( 160 )
stl-TF
e-·,»l30 i(1—l- lo )-l«—0.61’2]
m2112
G » G l—
TM « O( 160)
11 mer-x-
- CIO lIKUTL 110
IV»
där Go= svid låga frekvenser=katod-
k-
)-l-Te-l—0,5 Ta]
strömmens branthet
a=«—l,w vid låga frekvenser, dvs. en fak-
Jk tor, som anger hur stor del av
katodströmmen, som passerar för-
bi skärmgallret till anoden. ex är i
normala rör av storleksordningen
0,7—0,9 och s460=g=anodström-
mens branthet
Tzz=elektronlöptiden från »skärmgal-
lerytan» till anoden
Ingångsadmittansen för tetroden enl· fig.
2X16c består av en kapacitans »»C» i se-
rie med en admittans mellan punkten Dl
och jord. För den senare erhålles följan-
de uttryck
Ym = Yckk—Gc84-I·OCMT
» G0 T2 12
TO«1·12’2—0— l-l-4,7 TI(l-4’T1) -l·
T
kilo - lc»k(l -l- -T—1)-l· casle
1
lngångsimpedansen består sålunda av en
relativt stor kapacitans, ««»C«», i serie med
en mindre kapacitans, C» (l -l- Tj) -l— CM-
som i sin tur är shuntad med en resistans,
vars storlek är omvänt proportionell mot
uttrycket G0602112.
476k
En del olika kompensationskopplingar
ha föreslagits och använts för att kom-
pensera katodinduktansens och den änd-
liga elektronlöptidens skadliga inverkan på
ingångsimpedansen. Med ett dubbelrör
med två pentodsystem, som drivas i mot-
takt, eller med dubbla katodtilledningar
kan katodinduktansen göras mycket liten.
Både katodinduktansens och den ändliga
löptidens inverkan kan neutraliseras med
inkoppling av extra induktans i katodled-
ningen eller skärmgallerledningen.
Förstärkarsteg för stora amplituder
Vid stora variationer gälla de för små
signalamplituder angivna formlerna och
ekvivalenta kretsarna, som bygga på linjä-
ra förhållanden. endast som grova approxi-
mationer. Exakt beräkning av strömmar
och spänningar i ett förstärkarsteg för stora
signaler kan ske antingen analytiskt med
hjälp av matematisk representation av
elektronröret som olinjärt kretselement
eller grafiskt med hjälp av fullständiga rör-
diagram.
Matematisk representation av strömmar
och spänningar i elektronrör kan ske an-
tingen med utgångspunkt från fysikaliska
lagar för röret eller med hjälp av lämp-
liga serier, som ge god approximation av
rörkurvorna. De vanligaste matematiska
representationerna äro följande
l. »3X2-lagen» för rymdladdningsström-
mell-
U-
U ste
lkTG —-l- . lUgl
tia xøw
l,». = rymdladdningsströmmen = katod- .
strömmen
= fallxl för en triod
= ICÆIYLÆIU för en pentod
U» = anodspänningen
U»2 = skärmgallerspänningen
U»l = styrgallerspänningen
« = anodens »elektrostatiska))
förstärkningsfaktor
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
