Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
förstärka densamma i ett och samma rör
utgöres av det s· k. Miller-svepet. fig. 2X5 a.
Kopplingen baserar sig på utnyttjandet av
Miller-effekten liksom i fantastronen.
l vila är anodströmmen strypt av en ne-
gativ förspänning på bromsgallret, och hela
elektronströmmen går till skärmgallret och
styrgallret. Lyftes bromsgallrets spänning
till noll av en positiv puls, fig. 2X5 b, drar
röret en svag anodström. Denna ger ett
litet spänningsfall på högst 4 V på ano-
den. och spänningsfallet överföres via ka-
pacitansen C till gallret. Detta slutar att
dra ström, och spänningen på detsamma
faller med samma belopp. Enär gallret är
anslutet till -l—Esp strävar kapacitansen C
Exföp frö-sy
, sys-rymd
-41-
Bromsscjllersp
- —I— - —5f-ZJ,DF-V»s
b
Fig. 2X5. Miller-svep a. koppling, b. kurv-
former.
svepgenerering
att ladda upp sig från, säg —4 V till tEb
genom RS. Miller-effekten sätter nu in,
och kapacitansen C kan anses ekvivalent
med en annan kapacitans mellan galler
och katod av storleken (14F)C, där F
är förstärkningen i »steget)). Tidkonstan-
ten blir alltså R»(l-PF)C. Den stigande
gallerspänningen ger en fallande anod-
spänning· Förloppet fortsätter, tills ans-
tingen anodspänningen fallit så långt, att
förstärkningen försvinner, eller den posi-
tiva pulsen slutar. För beräkning av lut-
ningarna hos spänningarna hänvisas till
fantastronen, s· 544. Liksom vid fantastro-
nen kan en mycket god linearitet erhål-
las. Observeras bör emellertid, att fanta-
stronen endast behöver en kort puls för att
förloppet skall starta, under det att Mil-
ler-svepet behöver en puls av samma längd
som tiden för svepet. Vidare är initial-
spänningsfallet vid Miller-svepet endast ca
en tiondel av det vid fantastronen på grund
av katodföljareffekten vid den senare·
svepgenerering för elektromagnetisk
avlänkning
l ett katodstrålerör för magnetisk av-
länkning skall det magnetiska fältet änd-
ras med konstant hastighet, för att en lin-
jär avlänkning av elektronstrålen skall er-
hållas. Vanligen kan man vid dessa rör
nöja sig med en mindre grad av linearitet
på grund av deras användning. Om det
magnetiska fältet skall ändras med kon-
stant hastighet, fordras, att strömmen ge-
nom avlänkningsspolarna skall ändras med
konstant hastighet. Man önskar en såg-
tandsström i st. f. en sågtandsspänning Om
lindningskapacitansen över avlänknings-
spolarna försummas, kunna de represen-
teras som i fig. 2X6 a. För strömmen i ge-
nom spolarna erhålles spänningen E över
desamma enligt:
d
l« .
E=LJ-l-Rt
553 .
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
