Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Elektrostatik
—————-—————.—————————-——
Tab. 2: 1. Relativa dielektricitetskonstanten
hos några Vanliga isolermaterial.
Ämne E,
Vakuum .................... 1
Luft, Oec, 760 mm Hg ...... 1,00059
100 Atm .............. l,0548
Papper, oimpregnerat ........ 1,8—2,6
impregnerat ........ 3,5—6
Parakkin .................... l,9—2,»
Transformatorolja .......... 2,2—2,5
shellack .................... 2,7—Z,7
Guttaperka ................ Z—3,2
Trä ........................ ca 4
smält kvarts ................ 5
Clas ........................ 5—7
Climmer ............... ". . . 4—8
Keramiska material .......... upp till 80
Vatten ...................... 81
Lagen om förskjutningsflödet
Förskjutningsklödet utgår från positiva
laddningar och mynnar in i negativa. Det
genom en godtycklig sluten yta utgående
förskjutningsflödets storlek är=den av
ytan inneslutna laddningens storlek (fig.
2X16),
M
JD»d0:Q åi
l lokalform lyder lagen
div D = L)
CD = laddningens volymtäthet.
D
)»»
Fig. 2-16. Till lagen om förskjutnings-
flödet.
Beträkkande vektoroperationen »diver-
gens-) (div) Se del l, s. 132.
l punkter, där laddning saknas, är
div D=0, dvs. det elektriska förskjutnings-
fältet är källfrikt.
För ett homogent (i alla punkter lika)
medium är lagen om torskjutningsflödet
en följd av Coulombs lag. För icke homo-
gena media, där dielektricitetskonstanten s,
varierar från punkt till punkt, saknar Cou-
lombs lag mening. Lagen om förskjutnings-
flödet gäller även i detta allmänna fall.
Laplaces och Poissons ekvationer
För kontinuerligt utbredda laddningar
gäller
B=—grad V; div D=(); D=8,.E0·B
Om mediet är homogent följer härav:
för punkter, där laddning saknas
JV=0 Laplaces ekvation
för punkter, där laddning finnes
Av=—-;g— Poissons ekvation
r 0
xl är »Laplaces operator)), i rätvinkliga
koordinater
82 22 22
zi= —
ZXZÆ JyZÆ 922
Laplaces och Poissons ekvationer tjäna
vanligen som utgångspunkt vid lösandet
av svårare elektrostatiska problem. De
måste härvid kompletteras med vissa
»randvillkor)), t.ex. att potentialen på en
ledare har ett konstant, uppgivet värde,
V=1-,c på ytan Xlk
eller att den totala laddningen på en le-
dare har ett konstant uppgivet värde,
JD«do=-ETEOJZKd0: Qlit
a» n
Förhållandena vid skiljeytan mellan
två dielektrika
För fälten i skiljeytan mellan två homo-
gena dielektrika gäller (fig. 2X17).
777
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
