Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
TEKN. ELEKTRICITETSLÄRA
strömmen l genom serieresonanslcretsen
kan skrivas i universell form med den enda
parametern Q,
z» =———— =vinkelfrekvensen vid resonans
— 1 JES- .
- R MER— R —godhetstalet vid
resonans.
För effektivvärdena gäller
och för kasvinlclarna
« — « O co )
. U=X—U—arctg Q,(T— J,
JP se fig. 6X33 och 6X34.
cd
UD
JU« Fig. 6JZJ. Effektivvärdet för
JFK strömmen i en serieresonanskrets.
Fig. 6J34 Fasvinkeln för strömmen
i en serieresonanskrets.
836
Fig. 6-35. Till sambandet mellan frekven-
serna i en resonanskurpa
Ur dessa uttryck följer:
1.0m ml och c02 äro två vinkelfrekvenser
på var sin sida om resonanskrelcvensen,
svarande mot samma ström (fig. 6X35), är
cor= YOIOZ
2. För en »bandbredd» (fig. 6J35)
Zl =0.)2—OI =0.),· ·B2—1
,.
sjunker strömmen tilleresonansström-
men l,..
Om speciellt k= VZWblir
xl 1
TT = T·
l
dvs. för en ))relativ bandbredd))=—6—sjun-
Sf·
ker strömmen till —1:X resonansvärdet.
2
Fasförskjutningen mellan spänning och
ström är härvid t450.
J. På stort avstånd från resonans gäller
approximativt
LTH 1 W.
I, O msk
Qk Jy» m»
Us l
U I 2 1
I( Or) —II
O
BSD-)
U
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
