Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Om bandspektra. Av fil. mag. E. Hulthen
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
hv = Es- En (1)
där h är den Planckska konstanten, Es energisumman
omedelbart före och Er efter emissionen. Vore alla övergångar
mellan de stationära tillstånden möjliga, borde vi erhålla
lika många spektrallinjer som antalet kombinationer
emellan tillstånden. Så är emellertid icke fallet.
Övergångsmöjligheterna regleras av en lag, en urvalsprincip, vars
betydelse vi snart skola få närmare anledning till att
framhäva.
Vilka olika slag av förändringar kunna nu förekomma
inom molekylen? Den kinetiska gasteorien lär oss, att en del
av en gas’ rörelseenergi överföres på rotationen hos
molekylerna. Men i överensstämmelse med kvantumteorien kunna
deras vinkelhastigheter endast antaga vissa diskreta belopp.
Vi beteckna dem med wm där m — 1, 2, 3 - - - -. Dessa
vinkelhastigheter bestämmas nu sålunda, att impulsmomenten
kring molekylens rotationsaxel alltid utgöra en jämn multipel
av Plancks konstant. Alltså
2 jv wm -1 = m • h.
Här betecknar I tröghetsmomentet kring den ifrågavarande
rotationsaxeln. I en del äldre arbeten om kvantumteorien
behandlas detta problem som om rotationsenergien, men icke
impulsmomentet, vore en jämn multipel av h. Den allmänna
utvecklingen av teorien förkastar emellertid detta antagande.
Mot värdet m = 0, d. v. s. frånvaron av all rotation, tala olika
skäl såväl inom bandspektra som undersökningar av specifika
värmet.
Ur uttrycket för rotationshastigheten o)m tillsammans med
(2 7"\
= -g- ]
kunna vi nu beräkna den senare.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
