Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Om bandspektra. Av fil. mag. E. Hulthen
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Vid molekylens övergång från energitillståndet Em till ett
annat, som vi beteckna med Em\ erhålles då enligt (1)
frekvensen
v — A (m2 - m’2), (2)
där A = •
8 7t2 I
För att uppnå överensstämmelse med såväl de
experimentella resultaten som teorien för den klassiska
elektrodynamiken tillgripa vi här ovannämnda urvalsprincip. Enligt denna
kunna endast sådana rotations förändringar förekomma, vilka
ske inom ramen av villkoren m’ = m ± .1 eller också m’ = m,
d. v. s. ingen rotationsförändring. Tillämpat på (2) och
uteslutande de möjligheter, som giva negativ frekvens, få vi
vm = A(2m- 1), (3)
d. v. s. en serie äkvidistanta spektrallinjer, vilka, ifall våra
beräkningar av storhetsordningen för molekylens
tröghetsmoment äro riktiga, böra vara belägna långt borta i det
ultraröda spektralområdet vid ungefär 100^. Dylika, ehuru icke
i linjer upplösta rotationsband hava också iakttagits bl. a. av
Rubens och Eva v. Bahr.
Man antager atomerna vara bundna vid molekylen medelst
kvasielastiska krafter. Detta antagande förutsätter
möjligheter för att atomkärnorna befinna sig i ett inbördes
svängningstillstånd. Även detta bestämmes kvantummässigt, så
att en hel serie dylika förekomma inom molekylen. Det är
tänkbart, att vid en plötslig rotationsförändring av hela
molekylen ävenledes atomkärnornas svängningstillstånd förändras,
varvid i enlighet med (1) strålning av en ny frekvens
utsändes. Vi beteckna den med va. Denna summerar sig med den
samtidigt uppträdande vm och bildar en mera sammansatt
frekvens
v = va + A (± 2 m - 1)\
(4)
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
