Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Den Bohrska atomteorien. Av fil. d:r O. Klein
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Tvärtom kan man, som Bohr påpekat, så snart dessa
energivärden äro bekanta, på grund av (9) beräkna frekvensen bos
det vid övergången mellan två stationära tillstånd utsända
ljuset. Under namnet frekvensbetingelse utgör (9) en av
huvudsatserna i Bohrs teori.
Frekvensbetingelsen tillsammans med hypotesen om de
stationära tillståndens existens giver nu en omedelbar förståelse
av en viktig spektroskopisk sats, den av Ejtz på grundval
av Rydbeeg’s forskningar uppställda kombinationsprincipen.
Enligt denna princip kan frekvensen för varje linje i ett
elements spektrum framställas under formen:
v - Fk{n’) - FAn") (10)
där Fy och Fk» äro två av en. serie för elementet
karakteristiska funktioner Fv F2, Fv . . . och n’ och n" äro hela tal.
I verkligheten förekomma ej alla möjliga mot dylika
»kombinationer» av funktionerna Fv jP2, .. . »varande linjer i
elementens spektra, men även denna egendomliga begränsning
av kombinationsprincipen kan, som vi senare skola se, den
Bohrska teorien belysa. Formel (10) får nu en enkel
interpretation, om man antar, att energierna i de olika
stationära tillstånden äro lika med — h Fk(ri), där vi av orsaker,
som senare skola omtalas, valt minustecknet. Vi se, hur
teorien för den Planckska oscillatorn infogar sig i det av
kombinationsprincipen givna schemat, om vi antaga, att för
densamma endast en funktion F(n) finnes och att denna är lika
med — co • n. Den nämnda begränsningen av
kombinationsprincipen yttrar sig här däri, att oscillatorn endast kan gå
över mellan omedelbart på varandra följande tillstånd. Ett
annat viktigt specialfall av (10) utgöres av det spektrum, som
utsändes av väte. För linjernas frekvenser i detta spektrum
gäller följande formel:
^ = Jg:(_L_J; \ (11)
där K är den s. k. Rydbergska konstanten.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
