Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Den Bohrska atomteorien. Av fil. d:r O. Klein
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
stbin’s antaganden överensstämma med, vad som ovan sagts
om övergångsprocesserna mellan de stationära tillstånden.
Man vet intet om, när en dylik process kommer att inträffa.
Den kan lika väl ske nu som en annan tid, och man har intet
skäl att antaga ett direkt samband mellan dessa processer och
atomens rörelse. Blott processernas sannolikheter äro bestämda
av atomens natur och de krafter, som påverka densamma.
Låt oss nu betrakta ett antal atomer, som befinna sig i ett
mot temperaturen T svarande strålningsfält och äro så
fördelade över de olika stationära tillstånden, att
temperaturjämvikt härskar. Enligt den statistiska termodynamiken är
antalet sn av de atomer, som befinna sig i det n:te stationära
tillståndet, bestämt genom uttrycket:
En
sn=pne ’ .........(34)
där pn betyder a priori sannolikheten för en atoms närvaro i
det n:te tillståndet, medan En är dess energi i detta tillstånd.
Temperaturjämviktens upprätthållande fordrar nu, att de
övergångar mellan två godtyckliga stationära tillstånd, där atomen
passerar från tillståndet med högre kvanttal till tillståndet
med lägre kvanttal, kompenseras av övergångarna i motsatt
led. Antalet övergångar i tiden dt, där en atom går från det
n’:te till det n":te tillståndet, är nu enligt det föregående:
sn>(An» + Bt»Qv)dt,
medan antalet motsatta övergångar i samma tid är:
Sn" Jtjn’ Qv dt.
Med hänsyn till (34) erhåller man alltså:
Mm’ JtLn"
{A %. + Bt„ ^iv e kT = Bi’ Qv Pn" e hT
Denna likhet lösa vi med avseende på Qv och erhålla så:
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
