Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Den Bohrska atomteorien; Av doc. O. Klein
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
/2 T 2
2 jt2 Ne’ m * 2 ti2 N e2 m v ;
Det första av dessa uttryck överensstämmer naturligtvis med
den sista formeln i (18), om man i denna sätter M = co och
nh = It0} Det intressanta är nu, att Ia bestämmer
parametern på samma sätt som Ic0 bestämmer storaxeln. Om banan
är cirkulär, så är tydligen p = a och alltså Ia = Jw, i alla
andra fall är p < a och därför även Iö < Ic0. Om vi i alla
dessa formler sätta i"w = nh och Ia — Ith, erhålla vi de olika
storheternas värden i de stationära tillstånden. Sålunda får
man:
Ent , - - N2 Si + N2 a2 (- A + All • • (46)
n2 \ \ 4 n2 n hj\ v 7
och:
ii2 Ii2
a?i = a0 jy, Pk = a0 y......(47)
Vi ha här infört följande förkortningar:
2 Jt2 e^ ’iii
Kydbergkonstanten K = —^––..........(48)
2 jt c2
Relativitetskonstanten a — —.-—..........(49)
fl c
h2
Radien i väteatomens normaltillstånd a 0 = j—-„—«,- - . . (50)
4 ti2 e2 m v ’
Emedan Ia < Iw kan le för ett bestämt värde på n endast
antaga värdena 1, 2, 3 .... n, varvid h = n betyder en
cirkelbana, medan de övriga banorna äro mer eller mindre
excentriska. Det n:te av de tillstånd, som höra till den enkla
keplerrörelsen, blir sålunda genom relativitetens verkan
uppdelat i n olika tillstånd. Endast tillståndet n = 1,
normaltillståndet, är även i detta fall enkelt. Följande figur
innehåller ett schema över de stationära tillstånd, som svara mot
1 I denna formel förekommer ett tryckfel. i\72 i nämnaren bör ersättas
med N.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
