Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Nyare undersökningar av bandspektra. Av doc. E. Hultheń
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Vi hava redan förut härlett energiuttrycket för denna mole-kyl:
T-r m2h2
E-=w~i..........^
där I betecknar molekylens tröghetsmoment kring en axel, som går genom dess tyngdpunkt och är vinkelrät emot figuraxeln.
Lösningen av störningsproblemet och, såsom vi strax skola se, utav många synnerligen viktiga relationer inom bandspektra, hängde således på huruvida man ville hålla fast vid denna starkt idealiserade modell eller låta en alltomfattande Iwmbinationsprincip utgöra den grundläggande synpunkten. Naturligtvis valdes det senare alternativet. Sålunda åstadkom Kratzer överensstämmelse med schemat genom en höjning av P- seriens numrering med ett steg. Störningsrelationen (2) övergår då i följande:
A P(m + 1) = A B(m - 1).....(2 a)
och störningen faller uteslutande på termen F (m, n) i schemat. Någon bestämd förklaring till störningarna gives ännu icke. Närmaste orsaken torde väl vara den, att molekylrotationen för vissa m-värden råkar i resonans med ljuselektronens svängningar, varvid energitillståndet avviker från det normala.
Emellertid medför denna lösning av problemet vissa konsekvenser, som vi böra taga i betraktande. Som framgår av figur 2, komma genom P-seriens förflyttning (streckad) de båda
grenarna att skära varandra för m = ~. Lägga vi en ny
abscissa (streckad) genom denna punkt, låta serierna i det nya koordinatsystemet (m1) återigen representera sig av en med (4) analog formel
E(m9) = P(mJ) = a + 6m’ + cm’2 . . . . (4 a) där m’ = m— ^.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
