Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Radiovågorna som medel till den högre atmosfärens utforskande av fil. dr B. Rolf
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
betraktelse från punkt till punkt finner man vidare, att om en
stråle, som utgår från exempelvis ett plan med brytningsindex 1
(»planet 1»), återvänder till detta samma plan, så är strålen
symmetrisk kring normalen genom mittpunkten på sträckan mellan
ljuskälla och öga. Som totalreflektion är utesluten genom
antagandet om långsam ändring hos brytningsindex, måste
ljusstrålen i toppunkten vara parallell med planet 1. Denna parallellitet
är villkor för att strålen skall återvända. Med figurens
beteckningar ha vi ri sin cp = sin cp, eller, som villkor för att strålen
skall bli horisontal (d. v. s. cp’ = tt/2),
n’ <^ sin cp
Det största värde på ri, som kan tolereras, är uppenbarligen
det triviala ri — 1, som betyder, att strålen hela tiden följt
»planet 1» eller marken. I alla andra fall fordras för att strålen skall
återvända, att ri < 1 i toppunkten, d. v. s. brytningsindex måste
där vara mindre än vid marken. Liksom för ljuset utgör nu
brytningsindex för ljudet förhållandet mellan fashastigheten
vid marken och i vändpunkten. Ljudhastigheten — grupp- och
fashastighet äro här lika — är proportionell mot \qlp, där
q = luftens täthet och p dess tryck; anta vi dessa liksom n vara 1
vid marken få vi ri = ) Qf/p’, där q’ och p äro relativa
tätheten och trycket i förhållande till markvärdena i den punkt,
där ri sökes. Genom ekvationen p : q = RT eller q — p : RT
införa vi temperaturen och (indirekt) molekylär vikten och få
ri = \RT: RT. Brytningsindex är alltså omvänt proportionell
mot \RT eller, om luftens sammansättning räknas konstant,
omvänt proportionell mot roten ur dess absoluta temperatur;
gastrycket betyder intet. Ingen ljudstråle kommer att återvända
till jorden med mindre den träffat på ett luftlager med RT större
än vid jordytan. Närmare räkning ger nu fullt acceptabla
värden på T’ vid konstant R eller luftsammansättning, varför vi
sätta R’ = R och få \T sin cp = V T sin cp eller T’ = T : sin2 cp
i vertex för en återvändande ljusstråle, som utgått från marken
med zenitdistansen cp. Nu betyder olika cp i regel olika
nedslagspunkter för ljudstrålen; man kan därför omvänt ur de punkter,
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
