Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Comptoneffekten av docent E. Rudberg
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
längd dettas storlek; de undre hänföra sig på samma sätt till den
rekylerande elektronen, längden representerar elektronenergien.
Siffrorna ange sammanhörande par, varvid den sammanlagda
längden tydligen alltid är lika med längden hv. Av figuren
framgår, att ströstrålningen i det primära knippets egen riktning har
samma hårdhet som primärstrålningen (nr 1), elektronen för-
Fig. 7. Energi och riktning av sekundärt kvantum och tillhörande
rekylelektron enligt Debye.
blir i vila. För små dif fusionsvinklar (nr 2) är
våglängdsförskjutningen ringa, elektronen rekylerar vinkelrätt mot primärstrålen
och med låg hastighet. Då vinkeln växer minskar det sekundära
strålningskvantum ständigt och våglängdsdifferensen uppnår
maximum i riktning av den retrograda strålen. Samtidigt
närmar sig riktningen av rekylelektronen mer och mer
primärstrålens, och energien växer. Då diffusionen sker i riktningen rakt
motsatt den primära, rekylerar elektronen i primärriktningen
med maximal kinetisk energi (nr 10). Enligt formlerna gäller då:
(hv)2
Jl = 2h/mc och max. Ekin = —V 7 • Det är tydligt att
1 11 mc2 + hv J 6
denna rörelseenergi kan utgöra en betydande bråkdel av den
primära strålningsenergien för hårda strålar, och att i samma mån
minskningen i sekundärstrålningens frekvens måste bli avsevärd.
Det förtjänar att framhållas, att rekylelektroner med
utträdesvinklar överstigande 90° ej kunna förekomma.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
