Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Spektroskopiska isotopundersökningar av fil. lic. G. Stenvinkel
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
ena isotopen galler = —=—1 och tor den andra w2 = ———
r ö r M + M1 r M + M2
Införes nu dessa uttryck i (5) erhålles vw som funktion av kärn-
massorna. Om vi använda beteckningen o erhålles efter
en enkel räkning:
v2n — vxsv = (q — 1) (V w0’ — v" ca q) —
- (q2 - 1)(V VoV - v"*x"’co0") +.......(f>)
Detta är kärnsvängningsisotopeffektens storlek. Andra termen
är här i allmänhet obetydlig vid sidan av den första och kan
försummas. Denna approximation blir ringa i den mån
bindningen i det betraktade elektrontillståndet för molekylen är av
harmonisk natur.
Vi skriva alltså
„2«, _ v™ = (g _ i) (VOJo> _ v"co0") = (q — 1) • V . (6 a)
och erhålla av detta uttryck en god överblick av uppspaltningens
storlek.
Den tredje termen i ekv. (3), rotationseffekten, behandlas på
likartat sätt som den andra termen.
Vi kunna skriva rotationsenergien Evot som funktion av
ro-tationskvantumtalet j på följande sätt:
77) rot
^- = BJ (i + 1) - Df (j + l)2 - a vj (j + 1) . .. . (7)
Den andra termen härrör från kärnavståndets ökning under
rotationen, och är väsentligt mindre än den första. Den tredje termen
härrör från växelverkan mellan kärnsvängningarna och rotationen,
och är även den väsentligt mindre än den första. Här är B0
proportionell mot —, a proportionell mot och D0 proportionell
mot \. Bilda vi nu ur (7) uttryck för tredje termen i högra
ledet av ekv. (3) på liknande sätt, som vid behandlingen av
andra termen, erhålles
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
