Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Nyare teorier för ferromagnetismen av doc. I. Waller
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Det är av vikt att lägga märke till det sätt, varpå tillstånden
A och B äro förknippade med elektronernas spin. På grundval
av en allmän princip, uppställd av Pauli, kan visas, att i
tillståndet A ha magnetiska momenten (och
rörelsemängdsmomenten) i de bägge atomerna rakt motsatta riktningar, d. v. s. äro
antiparallella, medan de i tillståndet B äro parallella. Genom
väteatomernas växelverkan uppstår alltså ett system med två
möjliga tillstånd, i det ena äro magnetiska momenten
antiparallella, totala magnetiska momentet alltså noll, i det andra äro
magnetiska momenten parallella, totala magnetiska momentet
alltså 2/li. Energien hos det förra tillståndet överstiger med 2 I
(7 = utbytesenergien) energien hos senare tillståndet.
Utbytesenergien är till sin karaktär en elektrisk energi; den rent
magnetiska växelverkningsenergien är väsentligt mindre. I det här
betraktade enkla fallet är I < 0. Tillståndet A har därför det lägre
energivärdet och det är detta tillstånd, som svarar mot
sammanslutningen av atomerna till en vätemolekyl. Vid mera
komplicerad rörelse hos elektronerna är det emellertid även möjligt, att
I> 0.
Vi inskjuta här en anmärkning, vilken torde förtydliga de
mera komplicerade beräkningarna i Heisenbergs teori. Om
I > 0, kan från viss synpunkt systemet av två atomer i
växelverkan uppfattas som en ytterst förenklad modell av en
ferromagnetisk kropp. Då är nämligen tillståndet B med det större
magnetiska momentet 2^ på grund av sitt lägre energivärde
statistiskt sannolikare än tillståndet A med försvinnande
moment och högre energivärde. Vid värme jämvikt är nämligen
förhållandet mellan sannolikheterna för tillstånden A och B
enligt en fundamental sats av Boltzmann lika med e w : e öt ,
om T absoluta temperaturen, k Boltzmanns konstant. Hos det
betraktade systemet återfinna vi i förenklad form det fenomen,
som hos ferromagnetiska kroppar ger sig tillkänna som spontan
magnetisering.
Heisenberg utgår i sin teori från en schematiserad modell
1 Jfr föregående uppsats av prof. Borelius.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
