Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Bandspektroskopiske undersökelser över Deuterium av dr. W. Holst
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Størrelsen k er rotasjonskvantetallet som kan anta verdiene 0, 1, 2, 3, . . . Bvi Dv og Fv er rotasjonskonstantene som alle står i et givet forhold til molekylets treghetsmoment I.
Da nu I=iu’T2, er vi, om vi kjenner rotasjonskonstantene for A1H og AID, istand til også utfra molekylets rotasjon å få et uttrykk for masseforholdet.
Disse rotasjonskonstantene Bv, Dv og Fv refererer sig til et bestemt svingningsnivå Tv. Deres avhengighet av svingningskvantetallet v er gitt ved ligningen
. Bv = Be — ae (*+£)+ ye (v + \f og Dv = De + pe (v + 1).
Her betegner Be og De konstantene beregnet for det svingnings- og rotasjonsløse tilstand ved kjernsvingningens likevektspunkt, som er anskueliggjort i figuren 11.
Strengt sett kan energiforholdene for to isotopmolekyler kun sammenlignes i dette punkt, da inflytelsen av massen her er elimineret. Det er kun den elektriske fordeling innen molekylet som her gjør sig gjeldende, og den må anses, i første tilnermelse å være identisk i de to molekyler.
Rotasjonstermuttrykket er utviklet fra visse modelmessige forstillinger om molekylet som en dipol. Betrakter vi denne dipol med de to massene m og m1 i en avstand fra hinanden av r, så
blir treghetsmomentet / =-• r2. Ved en kvantemekanisk
m -\- mx
behandling av den roterende dipol kan følgende uttrykk for konstanten Bv utledes:
_ h _ 27.70» IO"40
Fig. 11.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
