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22 NATURE DE L ÉLECTRICITÉ.
rence énoncée au nnméro 2 est évidemment égale ä la
répulsion, prise avec le signe contraire, entre la molécule
m censée immobileet la molécule m’; etladion indicjuée
au n° 4 est identique å la répulsion, prise avec le signe
contraire, entre la molécule m considérée comme immo-
bile et 1’espace en question. Si l’on ajoute les actions sur
m’ prévues dans les deux premiers cas, et si l’on en re-
tranche la somme correspondante des deux derniers, on
obtient, en conformité du principe d’Archiméde, 1’aclion
chercbée sur m’ ou sur l’élément de Circuit ou m se
ment.
Pour saisir plus clairement la justesse du procédé
ci-dessus, que l’on pose la question de la maniére sui-
vante : ce dont il s’agit, c’est de trouver le mouvement
produit chez la molécule m’,ou plutöt cbez l’élément de
Circuit ou m’ se trouve, par la mise en mouvement de
la molécule m. Or, le mouvement cherché chez l’élément
de circuit d& m’, dépend évidemment de la modification
amenée dans la répulsion entre m’ et m, par la circon-
stance que cette derniére a été mise en mouvement. On
obtient donc 1’expression du mouvement cherché, en re-
tranchantde la répulsion entre les molécules m’ et m, quand
cette derniére est considérée comme en mouvement, la
répulsion entre les mémes molécules quand on considére
la molécule m comme étant au repos. Le reste obtenu de
la sorte, n’est en réalité rien autre que la somme des
deux premiers cas énoncés ci-dessus. On obtient d’une
maniére analogue les effets de répulsion auxquels se ré-
férent les deux derniers cas. 11 est maintenant facile de
trouver 1’expression algébrique de 1’action réciproque de
deux éléments de courant. Si nous supposons que les
deux molécules melm’ se meuvent sur des lignes pa-
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