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NATURE DE l/ÉLECTRICITÉ.
ralléles dans la méme direction, comme, par exemple,
vers b et b’, leur distance réciproque ne subira aucune
modification, vu qu’ellesse meuvent avec la méme vitesse.
Leur action réciproque directe sera de la sorte la méme
que si elles étaient toutes deux au repos. On a donc pour
1’action qui se référe au cas n° 1 :
m m’
js~ ’
Comme m’ s’éloigne de m, si eette derniére est con-
sidérée au repos, on a pour le cas n° 2 :
+ H™- [l + (+ h. cosö) + * (£-[f - cos* 8])] •
On obtient pour le n° 3, ou m se rapproche de 1’espace
occupé par m’ :
_ mg- [l+9(-A.coS e) + ^(-^[l-cos»e])] -
On a, en dernier lieu, pour le n» 4 :
. mm .
* ^2
Si maintenant l’on retranche la somme des deux der-
niéres expressions de la somme des deux premiéres, on
trouve, comme résultat définitif:
+ ^( + A.cos6)+9(-A.cos9)+2i (^-[1- 00326]. . (3).
Ce résultat est 1’expression théorique de l’influence
réciproque de deux éléments de courant qui se meuvent
dans la méme direction sur des lignes paralléles.
En rendant dans la formule (3) cos 0 égal ä zéro,
c’est-ä-dire en supposant que la ligne de jonction entre
les deux éléments de courant forme un angle droit avec
les lignes de direction des courants, la fonction devien-
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