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3(5 NATUKE DE L’ÉLECTRIOITÉ.
d;un eourant de cette nature, on n’a cependant nullement
le droit d’admettre que les rnolécules d’éther y restent
parfaitement ä l’état de repos. Leurs positions d’équili-
bre s’y modifient aussi puisque bexpérience a démontré
quaucun corps ne peut étre considéré comme absolu-
ment non eonducteur.
Si deux naolécules d’éther m et m’ sont au reposet
se trouvent a la distance r l’une de l’autre, leur répul-
sionréciproque est, d’aprés ce qui a été ditprécédemment,
mm’ ,
––––– . Pour 1 unite de mesure des niasses d etlier,
r-
nous avons évidemment pris ici la masse d’éther capable
dedonneräuneautre masse d’étherd’égale grandeur l’ac-
célération 1 dans le temps 1, la distance entre les masses
étant 1. Si par contre rri’ est seule au repos tandis que m
se meut avec la vitesse conslante h dans une direction
formant 1’angle 0 avec la ligne de jonction entre ces deux
rnolécules, on a, pour le cas ou m se rapproche de in’,
cas dans lequel on désigne Pangle aigu par 0, comme
expression de la répulsion d’apres 1’équation (1) de la
premiére partie de ce travail;
— “[l+?hll 6)4-J; (-^-[1 — eos2 ö] )j.
Pour le cas oii m s’éloigne de m’, et en désignant
1’angle obtus par 0, on obtient la ménie formule, a la
seule dillérence prés que Ii cos 0 (qui est égal ä la pro-
jection de la vitesse le long de la ligne de jonction) pré-
sente alors un signe contraire.
Suivant les équations (7) et (10) on a :
it [1—cos2 0] ^ (*—eos*0), et
k
<f (—Iicos 0) = — ali cos0— t-A3 cosa 0.
(I
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