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En faisant entrer ces valeurs des fonctions A et tp dans
Texpression ci-dessus de la répulsion entre deux molé-
culesj dont fune seule est en mouvement, on obtient:
––-l—nh cos 6+2 Aa(l — ^-cos-e) j. (12).
Si m s’éloigne de m’, 1’angle B est obtus, et le seeond
terme devient positif.
La formule (12) exprime la répulsion directe entre m
et m’, la premiére étant en monvement et la seconde au
repos. Or la molécule m’ est aussi ropoussée par tout le
reste de la masse d’éther qni 1’entoure. Au premier in-
stant, avant que les molécules aient pu modifier leurs po-
sitions d’équilibre, la résultante de la répulsion exercée
sur m’ par tout le reste de la masse d’élber environnante,
sera égale a la répulsion entre m considérée au repos et
m’, mais aura une direction opposée ä cette répulsion.
Cela ressort avec évidence du fait que la résultante des
répulsions exercées sur iri par toule la masse d’éther en-
vironnante était égale a zéro quand la moléeule m se
trouvait eneore au repos. On obtient donc la somme des
forces qui, au premier moment oii m s’est mise en mou-
vement, agissent sur la molécule m’, si l’on retranche de
la répulsion exprimée par la formule (12) la répulsion
entre m et m’ quand la premiére est sensée au repos. Il
suit donc de lå qu’au premier instant la molécule m’ est
repoussée le long de la ligne de jonction entre m et m’
avec une force qui s’exprime par
+ |~ah cos 0 — ^ h2 (1— | cos2 0)J .... (13).
Si cette expression est négative^ la molécule m’ cher-
che ä s’éloigner de m dans la direction de leur ligne de
jonction ; si, au contraire, par cealire elle est positive, un
NATURE DE l’ÉLECTRXCITÉ.
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