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48 NATURE DE L’ÉLECTR1C1TÉ.
tance z de cg plan. La distancc f d un élément ds, dont
les coordonnées sont x = o et y = B, élément situé
dans le cercle inducteur, ä un élément ds’, avec les coor-
données xt, yt, z,, situé dans le cercle induit, est alors
égale ä -f ^xli+(yl+W+2t\ o», ce qtii revieot au
meme, ä -f- Rjh+z^ ■ La tangente de
bélément ds est paralléle ä l’axe des x, et si l’on admet
qvie le courant inducteur passe dans la direclion positive
de l’axe des x, cos 0 = ~, il change par conséquent
de signe avec xr Si bélément ds’ du courant induit est
compté du cöté opposé ä la direction du courant in-
ducteur, cos 0’ sera égal ä ^ , qui change aussi, par
conséquent, de signe avec xt. Si Ton introduit dans la
formule d’induclion (18) ces valeurs de r, de cos Ö et de
cos 0’, on obtient:
+aimp^dsdS’.
‘ Ri>A
Il résulte de lä que binduction de bélément ds est
égale dans les deux moitiés en lesquelles le circnit induit
est partagé par le plan des yz, que les couranls induits
vont du méme cöté et en direction inverse du courant
inducteur.
Mais il est évident que chaque élément du cercle in-
ducteur a la méme action inductrice que 1’élément ds
considéré ci-dessus. L’induction totale du cercle induc-
teur sur un élément du Circuit induit, sera donc :
+ 7{, r* ’ ’
or ds’= f1 , et xt’=R?-y’. Si bon introduit
V ih2— l/i2
tant ces valeurs que celle de r, et si apres avoir pris bin-
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