Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - N:o 2. Elokuu — Augusti - T. R.: Treelektrodröret
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
N:o 2 RADIO
31
övergående i en horisontal linje utvisar det
maximum, vartill anodströmmen kan stiga. .
Vi antaga till en början att gallerspänningen
är noll och hava då en konstant anodström
vars storlek representeras av sträckan OF i
diagrammet. Tillföra vi nu gallret den genom
antennen uppfångade högfrekventa strömmen,
får detta en växlande potential, vilken vikunna
tänka oss variera så, som kurvan a b c d sche-
matiskt visar, representerande en hel sväng-
ning. Anodströmstyrkans variation kunna vi
föreställa oss schematiskt såsom kurvan A B
C D, varvid mot en gallerspänning av -l-b volt
svarar en största strömstyrka Biß och mot —c
volt en minsta strömstyrka CiC milliamp. Då
gallerspänningens variationer falla inom det
område, inom vilket karaktäristikan ärrätlinig,
följer därav att förändringarna i anodström-
styrkan från begynnelsestorleken till det maxi-
mala resp. det minimala äro lika stora. Detta
betyder att anodströmmens medelvärde förblir
likamed den ursprungliga konstanta strömmen
och att telefonerna icke röna någon inverkan,
då desamma icke reagera för anodströmmens
högfrekventa pulsationer, utan endast för de
impulser av låg frekvens som dessa gruppvis
tillsammantagna giva. Om vi nu åt gallret
giva en negativ förspänning av —i eller —2
voltjkomma förhållandena att te sig något an-
norlunda. Vi se av diagrammet i fig. 2 att ka-
raktäristikan förskjutes åt höger, desto mera ju
större negativ förspänning gallret tillföres.
Kurvan a b c d representerar åter en hel sväng-
ning av den inkommande högfrekventa radio-
strömmen och kurvan A B C D motsvarande
förändringar i anodströmstyrkan. Vi finna nu
att den positiva halvcykeln av den inkommande
svängningen giver anodströmmen en ökning,
som är betydligt större än den minskning den
negativa halvcykeln förmår åstadkomma. Detta
beror därpå, att den positiva halvcykeln faller
inom det rätliniga branta området av karaktä-
ristikan, varemot den negativa infaller vid den
nedre krökningen, där gallerspänningens in-
flytande på anodströmmen är mindre. Anod-
strömstyrkans medelvärde kommer alltså att
ökas från den konstanta strömstyrka som mot-
svarar den konstanta negativa gallerförspän-
ningen, och vi hava här förklaringen på rörets
likriktarverkan. Vi kunna även giva gallret en
viss positiv förspänning, så att karaktäristikan
i diagrammet förskjutes åt vänster och röret
arbetar vid den’ övre krökningen. Härvid
komma de negativa halvcyklarna att minska
anodströmmen mera än de positiva öka den-
samma och vihava då en likriktning genom ett
minskat anodströmsmedelvärde. Om nu den
till gallret inkommande högfrekventa sväng-
ningen har en varierande amplitud få vi på
detta sätt i anodkretsen den likriktade ström-
men att pulsera synkront med amplitudens för-
ändring och då anodströmmen passerar tele-
fonens magnetlindning giver det vibrerande
membranet hörbara toner.
Det nämndes redan att likriktningen kan ske
icke blott i anodkretsen utan även i gallerkret-
sen. För att uppnå detta, måste vi uti galler-
kretsen inkoppla en kondensator C och ett
högohmigt motstånd R exempelvis parallellt
Fig. 2. Fig. 3.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
