Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
20 juli 1929
mekanik
Genom att subtrahera ekv. (11) från ekv. (10) erhålles eller
l1-
+ (ey-
där
Hn\2lu
Po
j _ Ho\ K + 1
H V
(c\ - C\) H° +
C"2)g)2+(C’3
H„V
P,
+ ............(12)
H0\*\u
1 -
HM+1
(19)
c\ — c", = —
— 1
C 9 — C i» — — –––-
c 3 c 3
C’4
3
* 2*’
1 7 — 5 x
x i
x —1
15 — 31
14,
2 • 3 ■ 4 *3
Således få vi
HA » + 1
(■-ff-M)
m
Pl
3 H,
ty.’ /’..
1 H,
’ Po
1
7-5;
15 — 31 * + 14 x2
24 x3
+
(13)
som vid insättning i ekv. (9) ger
/if
x—1 H„
y- ’ ’ Po
För att kunna bekvämt användas är det lämpligt
att i föregående ekvationer införa andra dimensioner
på de ingående storheterna.
Vid ångmätningar t, e. uppmätes H0 icke i mm
H.,0 utan i mm Hg. Därvid kondenseras ånga i
till-loppsledningarna till differentialmanometern, så att
ledningarna och manometerns U-rör ovanför båda
Hg-ytorna fyllas med vatten (se fig. 1). Antaga vi
tillsvidare att vattnet alltid står lika högt i de båda
tilloppsledningarna, även vid varierande H0 alltså,
(vilket man åstadkommer genom att placera
tryckuttagen å ångledningen i samma horisontalplan och
förlägga tilloppsledningarna horisontellt på en sträcka
av 1,5 à 2 meter invid ångledningen), så är tydligen
H0 = h0 (13,59 — 1) = 12,59 k , ...... (20)
där h0 — avläst mm Hg-pelare.
Vidare mätes ångtrycket i kg/cm2 dvs.
P0 = 10 000po,..................(21)
där p0 = kg/cm2 abs.
G
vMfö
_y/2flry0H0[l_l-.
Po
H0 7 — 1
P0 + 6 x
x/H,
’ I Pr.
15 — 31 x + 14x2(H,
24 xT~
>(14)
vilken ekv. vi skriva under formen
Gs = k f \/2jyjr0 .
V 2 X P0
+
7 — 5
"6l?
m
15 — 31x1+ 14 x2/ff0\3
24 x3
Po
+
(15)
Ovanstående ekvationer äro således matematiskt
identiska med de av Odqvist och Härlin
begagnade ekvationerna.
Av ekv. (14) framgår att om värdet — är litet vid
Po
sidan om 1, så gäller approximativt
fi f
G, =
0
r
"V
Dl
^gy0E0, ......(16)
. h,
<P
eller
-V-r.
samt om dessutom w0 = 0 [då rotmärket under
bråkstrecket försvinner; jämför ekv. (1), (5) och (6)],
vilket förutsätter att D är "oändligt" stort i jämförelse
med d (se ekv. (2))
Gs = fi, f s/2 g7o H0, ...............(17)
dvs. ekv. (14) har övergått till de ekv., som gälla
för icke expanderande media (vätskor) vid vilket
jj
tryckfall som helst, (dvs. oberoende av — ), förutsatt
Po
att strömningen är förlustfri.
För gasströmning gälla alltså samma enkla ekva- samt
tioner som för vätskeströmning med tillägg av en q — kg gas/tim
korrektionsfaktor, som för en viss gas är enbart en
funktion av —.
Po
Det matematiska uttrycket för denna funktion är
enligt det föregående
d och D mätas lämpligen i cm och den genom
stryp-flänsen strömmande mängden önskas i allmänhet
uttryckt i kg/tim.
Av ekv. (20) och (21) erhålles
H0 n K
- = 0,001259 —,
Po Po
varför ekv. (15) kan skrivas
Gt =4,441 k d2 v’/» ho ■ <P
där
(I).
(22)
12,59 K 7
"TÖ1 Po +
5//12,5 9h0
10 lp0
X2 l
-,(23)
<P
12^59Ä0\2/"
10 lpc
A2,’« / 12,59 hty+l
) V 10 iPo)
12,59 h0
104»„
(24)
h0 — avläst mm Hg-pelare,
p0 = kg/cm2 abs,
y0 = kg/m3,
d = strypflänsdiameter i cm,
f
1 H. j 7-
2 x jP0 6
-5x
x2 \P,J
15 — 31 x + 14 x2 (H0\s
24 x3
m
+
(18)
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
