Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
5 juli 1930
elektroteknik
209
Erfarenheten från dylika överslag visa, att
ljusbågen utgår från linan till isolatorpinnen, varvid
ljusbågen i första hand skadar den understa
porslinsmanteln, ungefär så som man kan se av fig. 10.
Huru mycket kraftledningslinan i detta fall skadas,
beror dels på hur lång tid ljusbågen får på sig, dels
på vindens riktning. Blåser det längs med
kraftledningen blir ljusbågen rörlig och tunnas därvid av, så
att blott liten skada uppstår, men om vinden ligger
från sidan, blir ljusbågen mindre rörlig och kan längre
bränna på samma punkt. Om man i ett dylikt fall vill
skydda linan mot att skadas av en ljusbåge, sker det
lämpligast genom att omgiva linan med en skyddande
beklädnad av järn eller koppar några meter på ömse
sidor om isolatorn. Därvid bör iakttagas, att den
skyddande beklädnaden helst skall täcka linan runt
hela omkretsen. Det har nämligen observerats fall,
då en lina skadats avsevärt, även då densamma varit
inklämd i en linhållare av järn, som delvis varit öppen
på sidorna. Detta torde bero på att ljusbågen
betydligt lättare biter sig fast på koppar än på järn på
grund av kopparens lägre smältpunkt. För
upprätthållandet av ljusbågen är en glödande elektrod
nödvändig, och clenna underhålles lättare på kopparen
än på järnet.
ÖVERHÖRNING MELLAN TELEFONLEDNINGAR.
Av Mauritz Vos.
(Forts. fr. sid. 188.)
Beräkningen av överhörningen mellan två homogena
parallella dubbelledningar, då elektromagnetiska
kopplingen är konstant längs hela sträckningen.
Vi betrakta nu ett system av två homogena
parallella dubbelledningar med en konstant
elektromagnetisk koppling mellan ledningarna enligt fig. 6.
Om vi med V\ beteckna spänningen mellan
ledningsbranscherna av ledningen 1 för en framåtskridande
våg (fortplantning i positiv riktning) och med V’\
spänningen för en bakåtskridande våg, så är den
totala spänningen mellan branscherna:
Fj = V\ + F% ............ (20 a)
På samma, sätt gäller för dubbelledningen 2:
F2=F’3+F"2 ............ (20 b)
Om vi definiera en ström som positiv, då den flyter
i riktningen av tilltagande æ-värden och med I\ och
J"1 strömstyrkorna hos resp. den framåtskridande
och den bakåtskridande vågen på ledningen 1, så blir
den totala strömmen:
/1 = l\ + l\ ............... (21a)
På samma sätt gäller för dubbelledningen 2:
h = + l\ ............... (21 b)
Användningen av ekvation (15 a) på de å
ledningarna 1 och 2 framåtskridande vågorna giver då:
V\ — I\ Z12 1’2
V,
Zio V -,
v <
(22)
I dessa ekvationer beteckna som förut Ztl och Z22
vågmotstånden hos ledningarna 1 resp. 2 och Z12 det
£
Æ Zo
JC-1- t’ " < i) ; * V I
i i I i
I fa
I X 1 |y
ömsesidiga vågmotståndet mellan ledningarna,
de bakåtskridande vågorna blir:
V\ = Zu 1\
V"2 = z
12
Z12/"21
Z22 ^"2/
För
(23)
Om vi antaga, att den av generatorn V10 alstrade
spänningen är sinusformad och av vinkelfrekvens co,
så fortplanta sig på ledningssystemet såväl i positiv
som i negativ riktning odämpade vågor med en
hastighet
c a
co =
Ve
co
där a är vågkonstanten för ledningssystemet. Om A\
är amplituden av spänningsvågen vid början av
ledningen 1, (æ = 0), så blir spänningen vid en given
punkt x på samma ledning:
V\ = A\ e-’ax ............ (24 a)
På samma sätt få vi för spänningen i punkten x å
ledningen 2 och för den framåtskridande vågen:
•->ax ............ (24 b)
V’2 = A’2e-
För de bakåtskridande vågorna blir:
V’
A"
F"2 = A\
(24 c, d)
e + jax
g+jax
Om Bj och B’\ äro amplituderna av de framåt- och
bakåtskridande strömvågorna vid ledningens 1
början och B’2 och B"2 motsvarande strömamplituder för
ledningen 2, så få vi följande ekvationssystem:
1\ = B\ e-’ax ’
-i ax
e+iax
e + iax
l\ = B\
e-l\=B\
7"2=B"2
(25)
Är den elektromagnetiska kopplingen mellan
ledningarna så lös, att återverkningen av strömmen i
ledning 2 på spänningen i ledning 1 kan försummas,
reducera sig (22) och (23) till:
v\ = z
V" o = z
och:
i<
12L 2
+ Z22 1 2
Fig. I
— V"2 :
Zu l\
Z12I" 1 +
i-.}
(22 a)
(23 a)
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
