Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
•90
TEKNISK TIDSKRIFT
20 april 1935
eller också
Cl cl2æ~(-(l 1Jsm)(cml2æ — cm42oo) -f"
(I Vsv) (cM12oo cM42OO) "I" cTH42OO "I- cK42OO — c*>
varest
r\sm — sugrörets verkningsgrad i avseende å
hastighetsenergiomsättningen i meridianriktning,
rjsu = sugrörets verkningsgrad i avseende å
hastighetsenergiomsättningen i tangentialriktnmg.
Av dessa två verkningsgrader är den senare så
liten, att vi utan vidare antaga rjsu = 0, varmed vår
likhet efter hyfsning kan skrivas
(1 -j- Cl) cl2oo — 1hm icml2æ — cmi2æ) — C2-
Fig. 14.
I verkligheten stå skovlarna emellertid icke
oändligt långt från varandra, och den vid ändlig
skovel-delning uppträdande största avvikningen v är
således mindre än væ. Det noggranna bestämmandet
av förhållandet
är likväl förenat med stora svårigheter, ty det samma
beror av en hel mängd omständigheter, som vi ännu
icke känna. Men vi veta att vid oändligt liten
sko-veldelning måste vi hava ip — 0, och alla
vattenpartiklar lämna löphjulet i skovelns riktning. Vid
växande delning växer även yi, till en början
långsamt men sedan allt snabbare för att vid oändligt stor
delning asymptotiskt närma sig 1.
Enär alla vattenhastigheter i samma turbin ändras
i samma proportion, få vi ytterligare
-’Iao :
•
Cml
C1
Clao
?
Cl
Ciæ
Cl’
varmed vår sist erhållna likhet övergår uti
Cicc c
Cl
... (47)
V^l + Cl) Cl2 — r]sm (cm 1* — Cml)
Det är nu lätt att med beaktande av ekv. (47)
upprita hastighetstrianglarna för det fall, att turbinens
löpskovlar borttagas, dvs. att löpskoveldelningen vore
oändligt stor. Vi förutsätta härvid att
hastighetsdiagrammen för turbinen med normalt antal löpskovlar
är bekant, fig. 14. Ekv. (47) giver oss -’l0°, varmed
Ci
hastigheten c1 multipliceras, och vi erhålla c100 vars
riktning sammanfaller med riktningen för cr
Meridianhastigheten i punkt 2 erhålla vi lika enkelt till
C iao
Cmlzc — Cm2 •
C1
och dess riktning bestämma vi med beaktandet av att
drallen måste förbliva oförändrad. Därav följer
Cu200 — (’ul ■
C lee U1
Cl
w.
varpå vi kunna upprita hastigheten c200
varmed
även w2Q0 blir bekant. Men därmed hava vi
fastställt de två gränsvärdena för relativa
utloppshastighetens riktningar vid löphjul med och utan skövlar.
Den i diagrammet med væ betecknade vektorn
representerar således den hastighet, som måste fogas
till w2ao för att denna skall överföras uti hastigheten
w2 längs skoveln.
Ett användbart värde för yj, gällande den största
avvikelsen mellan två relativa hastigheter, den ena
uppmätt mitt emellan två skövlar, den andra längs
skoveln, erhåller man enligt likheten
V
k
(49)
varest
medan
n — 1,5 t 2,
k = 3-5,
L
Väljer man skovelvinkeln ß’2 enligt
hastighetsdiagrammet, så avvika samtliga vattenpartiklars
väg-kurvor åt samma håll i förhållande till skovelns
sluttangent, dvs. för alla vattenpartiklar bleve c,n2 och
c2 för stora och förorsaka stora utströmningsförluster.
Hastighetstriangeln bör därför motsvara medelvärdet
för alla utströmningstrianglar, och för att detta
medelvärde skall anpassa sig både efter det diagram
som motsvarar skovelkurvan och vattnets
hastighetstriangel mitt emellan två skövlar, tänka vi oss att
värdet på v = yjvoo ändras mellan två på varandra
följande skövlar enligt en sinusfunktion. Enligt
Tho-MANN kunna vi då skriva
2 T2
V~ n’ k -fr2
(50)
Är w2 given i diagrammet böra vi således avsätta
v så att ß’„ för skoveln är (fig. 15)
ß’i — ßi -
—
= /?2
w2
(51)
Här har då förutsatts att ß"2 är så liten, att vin-
v
keln kan ersättas med tg ß— —. Vill man således
w2
tvinga vattnet att lämna kanalen med
medelriktningen ß2, bör löpskovelns slutelement hava
riktningen ß’2.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
