Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Te kn i sk Ti ds kri ft
Vi definiera därför en läckningskoefficient ø, ge
nom ekvationen
C21
— m =
-Cl 1
U
"i
och erhålla slutgiltigt
Y] =
«2
1 + 02
Det är sålunda av vikt att en så stor del som möjligt
av magnetströmmens fält icke är magnetiskt kopplat
med huvudströmkretsen. Till samma slutsats ha även
tidigare överläggningar fört oss.
Medan ekv. (15) endast gör rättvisa åt problemets
huvudsida, vinnes den fullständiga lösningen genom
integration av differentialekvationerna (12) och (13).
Som bekant behandlas dylika inkopplingsfenomen
enklast enligt Heaviside’s operatorkalkyl. Genom
att ersätta e med eevt, i med ievt och
di
dt
erhålles i stället för ekv. (12) och (13).
e = i (rt -f cx -f plj — im (c21 -| - pm)
ke = i (— c12 + pm) — im (r2 -f pl2)
Härur följer genast den formella lösningen
a ■ Ä [p)
h’ [P + —^
I.
’m = —
med
och
&(P)=P2 + P
ri j-ci
T • A (p)
= 1
m2
"h h
1 fi
pl+Cl i
L h
m (c2
h h
(r 1 + Cl) ’"2 + C12 C21
l20
:PS —P(Pi + P2)+PiP2 (23)
Dämpningsexponenterna pl och p2 erhållas genom
lösning av "stumekvationen" A (p) = 0. På detta
sätt beräknas
där
. Pi-rPt
ß"= —g—’
och
Pi = ß + 1’\
Pi — ß — y)
1 - -4-
-2al Ii ’ l2
2 III (C21-C12)
k h
(24)
(25)
2 1 f 1 *> ß
Fig. 10. Hjälpfunktionen
T = «j + (1 —aj) j
’ P 2 ~ ’ V 2
aM 1 ■
^ 7? o ’ V c,
med pi Qch sàlunda
(18)
(19)
(20)
(21)
(22)
i/l +
Pi =
>i 4- r2 m (c21 —c12)~
ll ll ll ^2
+
(Ti + 6’l) >’2 + CllC»!
I - c
P2 = —
i r2_m (Cat — £ii)
11 ^2
(rj + Cl) ’’2 + f_12 £tl
i2
fi-t-C| , r2 _ m {C21 — C12)
/j i2 Zj l2
(27)
(28)
P^kv. (20) är operatorkalkylens formella uttryck för
följande lösning:
r2 — kc21
Ii a
_____b.____\-ePlt
[A (P)]p =0
Pi +
M
»l C’21
I9.
Vi\
0v it
\ dp )p=p,
- +
M dp I, ,,
(29)
Beaktas härvid att enligt ekv. (23)
(fl -j- Cl) r2 + c12 c21
[A(P)]P=o= Pi p2 =
_g-
h a
(Pi + P2) = {Pi — Pi)
(<m p)\
l dp L =
2 P2 — (Pi + P3) = (Pi — Pi)
p=p 1
Pi — Pt
2
-i K
>1 + Cl r2 _ m (Cg1 — c12)
ij ?2 h ^2
T-
. (ri -f- ci)r2 + c** c*i
W h
(26)
Vid maskiner med normalt polsystem är c12 = 0
eller liten. Därför är vanligen första termen under
roten väsentligt större än andra termen. Där denna
förutsättning är uppfylld gäller approximativt
__1 pl + Ci r2 _ m (c„ — c12)
2 o L Ii l2 k l2
och införes som avkortning
kc o
’<2 — - —–––––-
p2 (ig — 7cm)
(30)
(’"i + — c12 c21
erhålles för överströmmen i
+
^ i2
>\ 4- ci
+
m (c21 — c-12)
(26 a)
Pi
Pi—Pi
Pi ho
t Pi — a2p2
2’ f
– j— a2
Pi
V^d -«2)]} (31)
10
2 jan. 1937
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
