Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Elektroteknik
borstarna A1—A„ och alstrar svetsströmmen it med
en klämspänning er
Längsfältets magnetlindning och armaturens
mot-kompounderande arbetslindning äro i magnetiskt
hänseende mycket löst kopplade. De skiljas
nämligen genom ett starkt läckflöde >I>la, som i polluckan
sprider sig från polspetsarna till oket. Utföres
sålunda längsfältets magnetlindning som
separatmagne-tiserad shuntlindning, uppfylles det i föregående
avsnitt uppställda villkoret för effektiv
motkompoun-dering. Men härvid är det icke huvudflödet utan
endast hjälpfältet, som direkt kompounderas.
Vid en plötslig kortslutning avtager längsfältet
praktiskt taget lika fort som svetsströmmen stiger, och
L 0 1 ’+*"»> n’\J Ltg&’+ n"J r 0 tgI »° ■ ny)
iin’ »’« tga""tga’ + tgar r, r »’,» tgÄ’ + tgol\ (4 )
ir^" ! //’J| "" n’.;2 tgrV tg.y • tg„-1 tg^L1 tg^" - tgo II’(g +tgö)
[80,1 — 41,9 . 0,267] I 0,8-23 + 0,267] — 7 ■ 0,267 • 0,733 + 7 • 0,235 • 1,071
{6,267 • [1 — 0,207 • 0,824 • 1,166] 1,62 • [1 + 0,071 • 1,166]} • 0,036
= 327 amp.
Införas dessa uttryck i ekv. (41) och (42) erhålles
h...... n\ [(tg å" + tg o) + ^ (tg å’ + tg o)] —
— [»’i ^ à’ + tg a) -n\ (tg ,5" + tg 0)] =
= (E"0 + E\) - (E’0 + E’ao) nJ - (e"0 - e’M
n 2 \ n 2 /
och
\tgd"+~/rtgö’ l-iw [n\ tgå’~n’\ tg<5"+rx] =
L n 2 J
Härur följer
Överströmmen imax skulle sålunda bli «lniax — i10 =
= 327 _ 200 = 127 A ifall ekv. (41) vore uppfylld.
I verkligheten har i denna ekvation högra sidan ett
något mindre värde än vänstra sidan, och därför
uppskattas i överensstämmelse med ekv. (39)
h m,, æ 200 -f 0,8 • 127 æ 300 amp.
Då även vid bestämning av konstanterna tg d och
e0 belastningsströmmen antagits till 300 amp.,
behöva ytterligare korrektioner ej göras.
4. Tvärfältmaskiiier.
A. Orsaken till avvikelserna mellan statisk och
dynamisk karakteristik.
Den normala tvärfältmaskinens magnetiska krets
motsvarar fiar. 16. I den överlagra sig två fält-
komposanter, ett svagt
hjälp fält och ett starkt
huvudfält. Hjälpfältet
går från pol till pol över
luftgap och ankare och
sluter sig genom oket
på samma sätt som
tomgångsfältet vid
maskiner med normalt
polsystem. Man kallar
detta fält även för
"längsfält". Det alstras
av strömmen i en
lindning kring polkärnorna
och motkompounderas
genom svetsströmmens armaturreaktion, vars
magnetiska axel A1A2 ligger i polernas medelplan.
I det resulterande längsfältet roterar den likaledes
på rotorn belägna, medelst borstsatsen B1—B„
kortslutna huvudmagnetlindningen. Dess amperevarv
i„n2 alstra huvudfältet, som sluter sig över ankare
och luftgap tvärs igenom polskorna och som därför
även kallas för "tvärfält". Längsfältets och
tvärfältets magnetiska axlar avvika 90 elektriska grader.
I tvärfältet roterar ankarets arbetslindning mellan
därmed avtager även den rotationsspänning, som
upprätthåller strömmen i2 i huvudfältlindningen. i„ börjar
sjunka, men dess ändring blir fördröjd genom
tvär-fältlindningens självinduktans l,. Svetsströmmen
stiger därför över sitt stationära slutvärde ilk medan
längsfält och tvärfält sjunka under sina stationära
slutvärden. På detta sätt åstadkommes en betydande
överreglering, som tvingar generatorns huvudfält att
ändra sig fortare än med dess naturliga tidskonstant
Följden blir att varje strömstöt utlöser en dämpad
periodisk svängning. Enligt publicerade oscillogram1
har den en egenfrekvens av 10 till 15 p/s och med
hänsyn till dämpningen en tidskonstant av
bortåt 0,05 sek.
Brytes sedan kortslutningen och därmed
motkom-pounderingen, växer längsfältet nästan lika snabbt
som strömbrytningen medhinnes. Men
tvärfältlind-ningen följer denna impuls med sin naturliga
tidskonstant, och därför ge normala tvärfältmaskiner
omedelbart efter en snabb brytning av kortslutningen
vida mindre än fulla tomgångsspänningen.
B. Teori för övergångsfenomenen vid plötslig
kortslutning.
Vid tvärfältmaskinens mest bekanta utförande
enligt Rosenberg (fig. 16) göres maskinen
själv-magnetiserande och svetsströmmen reglerbar på
följande sätt: Hjälpfältets magnetlindning
dimensioneras för fulla svetsströmmen i1 och kopplas i serie med
ankarets arbetslindning A±A^. Numerärt är
armatur-amperevarvens medelvärde ava under polbågen något
svagare än längsfältlindningens ampere varv av,. Vid
låga mättningar i polkärnan förstärkes därför
polernas remanensfält genom huvudströmmen, och gene-
1 Jfr Knill: "Schalt- und Schweissoszillogramme von
Rosenberg-Querfeld-dynamos mit Regelpolen", ETZ 1931,
Heft 28.
T*ärfiø
Fig. 16. Tvärfältgenerator typ
Elin-Rosenberg.
6 fehr. 1937
25
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
