Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Elektroteknik
Den härav alstrade fältstyrkan i en punkt i’ i
kom-muteringszonen på avståndet a från punkten A1 är
0,oä AS dx,
(eos ßl + eos ß3) =
dH
d
0,o5 AS • dx
x sin a
{eos ßxc.os ß2)
där
d = vinkelräta avståndet från P till elementet,
alltså d — x sin a,
ß, ß2 — de vinklar, som förbindningslinjerna från
elementets ändpunkter till P bilda med
elementet.
Uttryckas ßt och ß2 som funktion av x, a, a och
l = 0,5 ly, fås för ett i D liggande element
/dH\ 0,05 a-fa; eos a
[dx )d~~ sin a 2
,dx ]D
+
Sln a I x y/z2 + a2 + 2 xa eos a
l — a — x eos a
+
i a]
(2)
(dH)
\ dxjii
+
x \jx2 -)- (l — af — 2 x (l — a) eos
På samma sätt fås för ett element i lindningsgrupp E,
om x även här räknas positivt från
kommuterings-zonen utåt ledargruppen,
0,o5 AS a — xcosa
sina \jc \J x*a2—2æacosu
________ / — a - x eos a ____"1
x \Jx2 -f~ (Z — aj2 2 x (l — aj eos a
Vid integration mellan gränserna x = 0,5 x = l eos a
och x = 0,5 bkz = = A, där bkz =
kommuterings-zonens bredd, samt vid summering av uttrycken
(fältstyrkorna från D och E få nämligen samma
tecken) får man, om förhållandet j antages litet i
förhållande till 1 och om man sätter a = † ■ l.
HD+E= 4 "log i + 2 »log /(!-/)-
bill öl
eos2 a
Fig. 5. Kurvor över den av de egentliga ändförbindningarna alstrade
radiella fältstyrkan i härvändarnas komrauteringszon.
för f — 0 resp. a= o : ff = (2 »iog *–0,u)
sin a \ bkz /
■ 0,05 AS/.,. r „ \
: = -A- 4 log ––2,66
sin a \ bkz /
„ / = 0,25
„ / = 0,5 : =
„ / = 0,75 : =
„ f = 1 resp. a = l: =
0,05 AS
sina
(4nogJ–i,s9)
sina \ °bkz /
0,oü AS
x
2 "log ––0,u)
sm a \ bkl )
Väljer man exempelvis bkz — 0,i r, ett fullt
normalt värde, fås
för / = 0 resp. / = 1 : H — 0,228
sm a
AS
„ f — 0,25 „ f — 0,75 : = 0,327 –
sin a
„ /=0,5
n AS
0,866
sin a
- eos
+ y’cos2 a (1 -f 2 f) -f- f2) (1 — f —
+
aBlogRcos«(l
L (eos a
4 "log 2 —|— 4 "log eos a — "log [(/ + eos2 a
-|-\Jcos1 a (2 † — 1) + (1 — ff) (1 — / + eos2 a f
+ v/cos2 a (3 — 2 /) + (1 — ff) (f — eos2 a
f) v/cos2a(l + 2/) + /2) (eos
+ v/cos2 a (1 — 2 + ?2)] +
a (2 — /) + v/cos2 a (3 — 2 f) + (1 — ff) (1 - eos a)211
(eos a (1 — /) + v/cösVl — 2/) + /2) (/ eos a -f- vWa(2f—1)+(1— ff) (1 + eos af J|
För a— 0 och a — l, alltså / = 0 resp. = 1, kan
denna ekvation ej utan vidare tillämpas, enär man
i en del av termerna får log 0. Man måste här gå
tillbaka till differentialuttrycken för H, som efter mot-
svarande omformning ge
(H)a = 0 = {H)a = l~-
0,05 AS L. 21
A-< 2 "log —
sm a A
njo^sina(l + sin a) [l +eos2 a4" y l + 3 cos2a|
eos" a
- eos a nlog
[(1—eos a) [2 eos a -f- v’l -|- 3 eos2 a] 1 _
(1 -f- eos u) sin a JJ
0,5 x
För exempelvis a == 30°, l =–-= 0,577 x och
eos a
A — 0,5 bkl fås härur
i Se t. e. förf :s KlektromasklnlSra I, sid. 31, ekv. S a.
3 apr ii. 1937
Se fig. 5, kurva 1. Medelvärdet utefter hela
kom-muteringszonen befinnes vara
AS
^^•sinä
Formellt erhålles Hmeå ur sambandet Hmeä —
I i i
= y Jff • da — j’H ■ df, men man ser direkt av ekv.
o
4, att denna beräkning, om den överhuvudtaget är
genomförbar, skulle vara förenad med så mycket
arbete, att den grafiska bestämningen utan tvekan
är att föredraga.
Enligt den föregående översikten är härmed
hänsyn tagen till de i samma plan som
kommuterings-zonen liggande härvgrupperna inom poldelningen.
De båda halva poldelningarna F, G i andra planet lia
som vi sett endast den inverkan, att de öka
fältstyrkan på den närmast A liggande halvan av
kom-muteringszonen och minska den på den andra hälften
63
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
